Azərbaycanca
Беларускі
Dansk
Deutsch
Española
Français
Indonesia
Italiana
日本語
Қазақ
Lietuvos
Nederlands
Português
Русский
සිංහල
แบบไทย
Türkçe
Українська
中國人
United State
Afrikaans
Snell yasası ışığın geldiği ortamın kırıcılık indisiyle geliş doğrultusunun normalle yaptığı açının sinüsünün, ışığın gittiği ortamın kırıcılık indisiyle gidiş doğrultusunun normalle yaptığı açının sinüsüyle çarpımına eşitlenmesiyle oluşan formüle dayalı fiziğin optik dalında yer alan bir yasadır.
Bu denkleme göre ortamların kırıcılık indisleri ışığın o ortamdaki hızıyla ters orantılıdır. Kırıcılık indisi ne kadar çoksa ışık o kadar yavaş hareket eder.
n1 = Işığın geldiği ortamın kırıcılık indisi (katsayısı)
n2 = Işığın gittiği ortamın kırıcılık indisi (katsayısı)
θ1 = Işığın geliş doğrultusunun normalle yaptığı açı
θ2 = Işığın kırıldıktan sonraki gidiş doğrultusunun normalle yaptığı açı
Normal: Bir optik sisteminde ışığın kırıldığı noktadan asal eksene çizilen dikme.
Işığın kırılması
Bir ışık saydam bir ortamda ilerlerken başka bir saydam ortamın sınırına çarpınca, ışık ışınlarının bir kısmı yansır, bir kısmı da ikinci ortama girer. İkinci ortama giren ışın sınırda bükülür. Bu bükülmeye kırılma denir. Gelen ışın, yansıyan ışın ve kırılan ışının tümü aynı düzlemdedir, kırılma açısı, her iki ortamın özelliklerine ve sin X bağıntısı ile geliş açısına bağlıdır. Burada V1 ışığın birinci ortamdaki, V2 ise ikinci ortamdaki hızlarıdır. Bu bağıntı Snell yasası olarak bilinir.
Geliş, yansıma ve kırılma açılarının tümü yüzeyin kendisinden ziyade yüzeyin normalinden itibaren ölçülürler. Ölçümün, bu şekilde yapılmasının nedeni, üç boyutlu bir cismin yüzeyi ile bir ışık ışınının yaptığı açının tek olmamasıdır. Kırıcı yüzeye doğru geçen bir ışık ışının izlediği yolun tersinir olduğu bulunmuştur. Örneğin şekil 1'deki ışın, A noktasından B noktasına ilerlemektedir. Işın B noktasından çıksaydı, A noktasına ulaşmak için aynı yolu izleyecekti. Fakat son durumda yansıyan ışın cam ortamında olacaktı.
Işık hızının yüksek olduğu bir , daha düşük hızda olduğu bir ortama geçtiğinde X kırılma acısı geliş açısından daha küçük olur. Işık, yavaş ilerlediği bir maddesel ortamdan daha hızlı ilerlediği bir maddesel ortama geçerse normalden uzaklaşacak şekilde kırılır.
Snell Kanunu
Işık bir ortamdan diğerine geçerken, hızı her iki ortamda farklı olduğu için kırılır. Herhangi bir maddesel ortamdaki ışığın hızı boşluktakinden daha azdır. Gerçekte, boşlukta ışık maksimum hızda(c) ilerler. Bir ortamın " n" kırılma indisini, ışığın boşluktaki hızının (c), ortamdaki hızına (V) oranı belirler. Yani kırılma indisi (1)' den büyük ve boyutsuz bir sayıdır; çünkü V daima c 'den küçüktür.
Işık bir ortamdan diğerine ilerlerken frekansı değişmez. Sağdaki görsele göre dalga cepheleri birinci ortamdaki A noktasında bulunan gözlemciyi belirli bir frekans ile geçip 1. ve 2 ortamlar arasındaki sınıra gelmektedirler. İkinci ortamdaki B noktasında bulunan gözlemciyi geçen dalga cephelerinin frekansı, birinci ortamdaki A noktasına ulaşan dalga cephelerinin frekansına eşit olmalıdır. Bu olmasaydı, ya dalga cepheleri sınırda bulunacaklar veya sınırda olacaklardı. Bunun böyle olması için ışık ışını bir ortamdan, diğerine geçerken frekans sabit olmalıdır. Bundan dolayı V=f* bağıntısının her iki ortamda geçerli olması ve f1=f2=f olması nedeniyle V1=f ve V2=f olduğunu görürüz. Kırılma indisi ve dalga boyu arasındaki ilişki, bu iki denklemi birbirine oranlayalarak elde edilir.
Birinci ortam boşluk veya hava ise n1=1'dir. Böylece herhangi bir ortamın kırılma indisi oranı ile ifade edilebilir. Burada, ışığın boşluktaki dalga boyu ve ise kırılma indisi n olan ortamdaki dalga boyudur. Eşitlik 3'ü eşitlik 1'e yerleştirirsek n1= elde ederiz. Bu, Snell yasasının en yaygın olarak kullanılan pratik biçimidir.
wikipedia, wiki, viki, vikipedia, oku, kitap, kütüphane, kütübhane, ara, ara bul, bul, herşey, ne arasanız burada,hikayeler, makale, kitaplar, öğren, wiki, bilgi, tarih, yukle, izle, telefon için, turk, türk, türkçe, turkce, nasıl yapılır, ne demek, nasıl, yapmak, yapılır, indir, ücretsiz, ücretsiz indir, bedava, bedava indir, mp3, video, mp4, 3gp, jpg, jpeg, gif, png, resim, müzik, şarkı, film, film, oyun, oyunlar, mobil, cep telefonu, telefon, android, ios, apple, samsung, iphone, xiomi, xiaomi, redmi, honor, oppo, nokia, sonya, mi, pc, web, computer, bilgisayar
Snell yasasi isigin geldigi ortamin kiricilik indisiyle gelis dogrultusunun normalle yaptigi acinin sinusunun isigin gittigi ortamin kiricilik indisiyle gidis dogrultusunun normalle yaptigi acinin sinusuyle carpimina esitlenmesiyle olusan formule dayali fizigin optik dalinda yer alan bir yasadir Snell yasasini gosteren basit bir sekil N1 ve N2 farkli iki ortam ve 81 gt 82 sin 81sin 82 v1v2 n2n1 displaystyle frac sin theta 1 sin theta 2 frac v 1 v 2 frac n 2 n 1 Bu denkleme gore ortamlarin kiricilik indisleri isigin o ortamdaki hiziyla ters orantilidir Kiricilik indisi ne kadar coksa isik o kadar yavas hareket eder n1sin 81 n2sin 82 displaystyle n 1 sin theta 1 n 2 sin theta 2 n1 Isigin geldigi ortamin kiricilik indisi katsayisi n2 Isigin gittigi ortamin kiricilik indisi katsayisi 81 Isigin gelis dogrultusunun normalle yaptigi aci 82 Isigin kirildiktan sonraki gidis dogrultusunun normalle yaptigi aci Normal Bir optik sisteminde isigin kirildigi noktadan asal eksene cizilen dikme Isigin kirilmasiSnell in yasasinin baglaminda bir nokta kaynagindan dalga kiriniminin gorunumu Bir isik saydam bir ortamda ilerlerken baska bir saydam ortamin sinirina carpinca isik isinlarinin bir kismi yansir bir kismi da ikinci ortama girer Ikinci ortama giren isin sinirda bukulur Bu bukulmeye kirilma denir Gelen isin yansiyan isin ve kirilan isinin tumu ayni duzlemdedir kirilma acisi her iki ortamin ozelliklerine ve sin X bagintisi ile gelis acisina baglidir Burada V1 isigin birinci ortamdaki V2 ise ikinci ortamdaki hizlaridir Bu baginti Snell yasasi olarak bilinir Gelis yansima ve kirilma acilarinin tumu yuzeyin kendisinden ziyade yuzeyin normalinden itibaren olculurler Olcumun bu sekilde yapilmasinin nedeni uc boyutlu bir cismin yuzeyi ile bir isik isininin yaptigi acinin tek olmamasidir Kirici yuzeye dogru gecen bir isik isinin izledigi yolun tersinir oldugu bulunmustur Ornegin sekil 1 deki isin A noktasindan B noktasina ilerlemektedir Isin B noktasindan ciksaydi A noktasina ulasmak icin ayni yolu izleyecekti Fakat son durumda yansiyan isin cam ortaminda olacakti Isik hizinin yuksek oldugu bir daha dusuk hizda oldugu bir ortama gectiginde X kirilma acisi gelis acisindan daha kucuk olur Isik yavas ilerledigi bir maddesel ortamdan daha hizli ilerledigi bir maddesel ortama gecerse normalden uzaklasacak sekilde kirilir Snell KanunuIsik bir ortamdan digerine gecerken hizi her iki ortamda farkli oldugu icin kirilir Herhangi bir maddesel ortamdaki isigin hizi bosluktakinden daha azdir Gercekte boslukta isik maksimum hizda c ilerler Bir ortamin n kirilma indisini isigin bosluktaki hizinin c ortamdaki hizina V orani belirler Yani kirilma indisi 1 den buyuk ve boyutsuz bir sayidir cunku V daima c den kucuktur Isik bir ortamdan digerine ilerlerken frekansi degismez Sagdaki gorsele gore dalga cepheleri birinci ortamdaki A noktasinda bulunan gozlemciyi belirli bir frekans ile gecip 1 ve 2 ortamlar arasindaki sinira gelmektedirler Ikinci ortamdaki B noktasinda bulunan gozlemciyi gecen dalga cephelerinin frekansi birinci ortamdaki A noktasina ulasan dalga cephelerinin frekansina esit olmalidir Bu olmasaydi ya dalga cepheleri sinirda bulunacaklar veya sinirda olacaklardi Bunun boyle olmasi icin isik isini bir ortamdan digerine gecerken frekans sabit olmalidir Bundan dolayi V f bagintisinin her iki ortamda gecerli olmasi ve f1 f2 f olmasi nedeniyle V1 f ve V2 f oldugunu goruruz Kirilma indisi ve dalga boyu arasindaki iliski bu iki denklemi birbirine oranlayalarak elde edilir Birinci ortam bosluk veya hava ise n1 1 dir Boylece herhangi bir ortamin kirilma indisi orani ile ifade edilebilir Burada isigin bosluktaki dalga boyu ve ise kirilma indisi n olan ortamdaki dalga boyudur Esitlik 3 u esitlik 1 e yerlestirirsek n1 elde ederiz Bu Snell yasasinin en yaygin olarak kullanilan pratik bicimidir