Bu madde, uygun değildir.Mayıs 2020) ( |
Kütleçekimsel Elektromanyetizm, kısaltılmışı KEM, elektromanyetizm ve göreli kütleçekimi arasındaki eşitliklerin benzeşiklerinden oluşan bir settir; Özellikle: Maxwell’in alan eşitliği ve yakınsaması ve bazı durumlarda Einstein’ın genel göreliliğindeki alan eşitliklerinden bulunabilir. Kütleçekimsel manyetizm genelde özellikle kütleçekiminin kinetik etkilerini belirtmek için kullanılır, hareketli elektrik yükünün manyetik etkilerinin benzeşiğidir. KEM, yalıtılmış sistemlerden uzakta olduğunda ve yavaş hareket eden deney parçacıklarında daha geçerli ve doğrudur. 1893’te ilk kez genel görelilikten önce, Oliver Heaviside tarafından yayınlandığından beri benzeşiğinde ve eşitliklerinde çok az değişiklik olmuştur.
Arka plan
Kütleçekimin yeniden denklendirimlenmesi genel görelilik tarafından, gözlemci çerçevesinde serbest hareket eden eylemsiz cisimlerden farklı olarak tanımlanmıştır. Bu alan elektromanyetizmdeki elektrik ve manyetik alanın birleşimi olarak tarif edilebilir ve benzeşikleri olarak kütleçekimselelektrik ve kütleçekimselmanyetik olarak adlandırılır, çünkü bunlarda hareket eden elektrik yüklerinin sağladığı elektrik ve manyetik alan gibi sağlanır. Dönen büyük cisimin yakınındaki hareket eden cisim ivme kazanacaktır, ancak bu Newton mekaniğinin açıklayabildiği bir ivme değildir. Başka bir değişye, kütleçekimselmanyetik alanın ana sonucu, dönen büyük cismin yakınındaki hareketli cismin bir ivme kazanacağıdır. Daha göze çarpmayan tahminler, düşen cismin uyarılmış dönüşü ve dönen cismin devinmesi gibi daha göze çarpmayan öngörüler genel göreliliğin test edilen en az temel öngörüleridir. Kütleçekimselmanyetik etkinin direkt olmayan doğrulamaları göreli jetlerin nicel çözümlenimi olarak türetilmiştir. Roger Penrose dönen karadelikler için momentum ve enerjinin de olduğu çerçeve-direnç mekanizması önermiştir. Florida Üniversitesinden Reva Kay Williams, Penrose mekanizmasını doğrulayan bir ispat geliştirmiştir. Reva Kay Williams’ın modeli Lense Thirring etkisinin gözlemlenen yüksek enerjiler, kuasarların fosforışısı ve aktif galaktik çekirdeğin kutupsal bir eksende paralelleştirilebileceğini göstermiştir. Bu gözlemlenen özelliklerin hepsi kütleçekimselmanyetik etkinin terimleri olarak açıklanabilir. Williams’ın Penrose mekanizması uygulamaları her boydaki karadeliğe uygulanabilir. Göreli jetler, kütleçekimselmanyetizmin en büyük ve en parlak doğrulaması olarak görülebilir. Stanford Üniversitesi şu anda KEM ile alakalı bilgileri Kütleçekimi Soruşturma B (Gravity Probe B) deneyi ile çalışmalarının kütleçekimselmanyetizm ile tutarlı olup olmadığını tahlil etmektedir. Apaçi Gözlemevi Lunar Lazer tarama operasyonu da kütleçekimselmanyetizm etkilerini gözlemlemeyi planlamaktadır.
Eşitlikler
Genel göreliliğe göre, dönen cisimlerin oluşturduğu kütleçekimsel alan, eşitliklerle birlikte tanımlandığında klasik elektromanyetizm ile aynıdır. Genel göreliliğin temel eşitliği Einstein’ın alan eşitliğinden başlandığında ve zayıf kütleçekimsel alanın düz uzayında kütleçekimsel benzeşikler KEM eşitliklerine türevlenerek Maxwell’in elektromanyetizm eşitlikleri ile SI birimlerinde kıyaslanabilir.
KEM eşitlikleri | Maxwell eşitlikleri |
---|---|
- Eg: durgun kütleçekimsel alandır m⋅s−2;
- E: elektrik alan;
- Bg: kütleçekimsel manyetik alan s−1;
- B: manyetik alan;
- ρg: kütle yoğunluğu kg⋅m−3;
- ρ: yük yoğunluğu:
- Jg: kütlenin akım yoğunluğu ya da kütle akısı (Jg = ρgvρ, burada vρ kütleçekimsel manyetik alandaki kütlenin akış hızı) kg⋅m−2⋅s−1;
- J: elektrik akım yoğunluğu;
- G: kütleçekimsel sabit m³⋅kg−1⋅s−2;
- ε0 boşluğun elektriksel geçirgenliği;
- c yerçekiminin yayılma hızı (genel görelilikteki ışık hızına eşittir.) in m⋅s−1.
Lorentz kuvveti
Hareketsiz sistemdeki, küçük kütleli, m, parçacığın KEM alanına uyguladığı net (Lorentz) kuvveti Lorentz kuvveti eşitliklerinin KEM eşitliklerine uyarlanmasıyla bulunur.
GEM eşitlikleri | EM eşitlikleri |
---|---|
v parçacığın hızı; m parçacığın durgun kütlesi; mγ(v) parçacığın hareket halindeki kütlesi; γ(v) = (1 − v∙v/c2)−1/2 Lorentz faktörü; q parçacığın yükü. Serbest düşen parçacığın ivmesi
Fazladan gelen terimler γ’nın türevinden bulunabilir.
Alanların ölçeklendirilmesi
Kütleçekimselelektrik ve kütleçekimselmanyetik alanlar henüz tutarlı bir biçimde ölçeklendirilmemiştir. Örneğin, Mashhoon’nun yazılarını ortak bir fikir elde edebilmek için, KEM’deki Bg durumlarının hepsi -1/2c ile çarpılmalı Eg ise -1 ile. Bu faktörler çoğunlukla Lorentz Kuvveti’nin eşitliklerinin benzeşikleridir. KEM ve EM eşitlikleri birbirlerinin benzeşikleridir. Kütleçekimsel kaynaklarda faktörlerde bazı ikinci dereceden enerji-momentum gergisinden kaynaklı çelişkiler doğar. Elektrik yükünün değişmez yükü ve değişmezi olmayan göreli kütlenin farklılığı daha da belirginleşir. Kütleçekimsel alanların spin-2 karakterlerinin kökenine indiğimizde, elektromanyetizmin aksine spin-1 alanı olmaz.
Planck birimleri
G’nin Planck birimlerinde normalleşmesi, c ve 1/(4πε0)’ın 1 olması, dolayısıyla bu sabitleri eşitliğin iki tarafı içinde elememizi sağlar. KEM eşitliklerinin ve Maxwell eşitliklerinin karşılaştırılmasında −1/(4πG)’nin boşluk dielektrik sabitinin (ε0) benzeşiği olduğu açıktır. Eşitliklerin iki seti eksi işaretli 4π için KEM eşitliklerinde de Amper kanunundaki 4 çarpanı için de özdeştir. Eksi işaretleri kütleçekimi ve elektromanyetizm ile elektrostatik yüklerinin özdeş işaretlerine sahip kütlelerin birbirini çekmesi ile oluşan önemli farktan kaynaklanır. Bu yüzden KEM eşitlikleri Maxwell’in kütlenin yükün yerine konmasıyla ve G’nin Colomb kuvvet sabitinin yerini almasıyla oluşan eşitlikleridir. KEM ve Maxwell eşitliklerinin ikisinde de 4π, çünkü Planck birimleri G ve 1/(4πε0)’ı 1’e normalleştirir, 4πG ve 1/ ε0’’a değil.
Yüksek dereceden etkiler
Bazı yüksek dereceden kütleçekimselmanyetik etkiler klasik kutuplanmış (polarize edilmiş) etkileşimlerin tekrar üretilmiş anımsatıcılarıdır. Örneğin, eğer iki teker ortak düzlemde dönerlerse, aralarındaki ortak kütleçekimsel çekim zıt yönlere dönmelerinde oluşacak olan, aynı yönde dönmelerinde oluşacak olandan daha fazladır. Bu durum iten ve çeken kütleçekimsel bileşen olarak ifade edilebilir. Kütleçekimselmanyetik tartışmalar esnek ya da sıvı toroidal kütlelerinin ikincil düzlemde boğazdan geçmesi eğilimi dönel ivme maddenin boğazdan geçmesi eğilimi göstermesini sağlar. Kuramsal olarak, bu düzen ivmelenen cisimlerin g-kuvveti ile karşılaşması olarak anlatılabilir. Dönmesi ikinci dereceden olan bir toroidal kütle ele alalım. Bu özel bir durum ortaya koyar; kütleçekimselmanyetik etkiler cismin etrafında kütleçekimsel bir burgulu bir kütleçekim alanı yaratır. Tepkime kuvvetleri iç ve dış ekvatora sürüklenir, normal yöndeki büyüklük olarak eşit ve zıt olması beklenir ve yön sırasıyla eksi düzleme doğru dönmeye başlar. Her iki dönüşte eşzamanlı olarak uygulandığında, bu iki tepkime kuvvetinin ışınsal Coriolis alanı bu iki tepkime kuvveti ile oluşur denebilir, bu durum yayımlanmasını daha da zorlaştırır. Bu karmaşık davranışı uzay zaman eğrisi olarak modellemek henüz tamamlanmamıştır ve tamamlanılmasının çok zor olduğuna inanılmaktadır.
Astronomik objelerin kütleçekimselmanyetik alanı
Kütleçekimselmanyetik alan '’'Bg denklemi KEM eşitliklerinden türetilebilir:
L açısal momentumdur. Ekvatora yakın yüzeylerde, r ve L birbirine diktir, yani sayıl çarpımları sıfırdır ve bu denklem şuna dönüşür:
Tektürel (Homojen) top şeklindeki cismin açısal momentumu:
- top şeklindeki cismin eylemsizlik momenti
- w açısal hız;
- m kütle;
- r yarıçap;
- T dönme süresi.
Dünya
Bu yüzden,Dünya’nın ekvatorunun kütleçekimselmanyetik alanının büyüklüğü
burada Dünya’nın kütleçekimidir. Alanın yönü, açısal momentumun yönü ile çakışır. Bu hesaplamadan Dünyanın ekvatoral kütleçekimselmanyetik alanı standart kütleçekiminin, ışık hızına bölünmesiyle 1.012×10−14 Hz,[12] or 3.1×10−7 olarak bulunur. Bu alan oldukça zayıf ve duyarlı ölçülerle saptanabilir. Bunların ölçülmeye çalıştığı deneylerde Kütleçekimi ölçüm ucu B uçuşu olarak bulunur
Pulsar
Eğer önce gelen denklem bilinen ikinci en hızlı dönen pulsar için kullanılırsa, PSR J1748-2446ad (saniyede 716 kere döner), yarıçap 16 km alınır ve iki Güneş kütlesi kadar kütle vardır, şu denklem elde edilir;
Hemen hemen 166 Hz’e eşittir. Bunu fark etmek kolaydır. Ancak, pulsar ekvatorunda ışık hızının çeyreği hızla döner ve yarıçapı Schwarzchild yarıçapından sadece üç kaç daha büyüktür. Bu kadar hızlı bir hareket ve güçlü kütleçekimsel alanın bir sistemde olması, kütleçekimselmanyetik kuvvetini ve kütleçekimsel elektrik kuvvetini birbirinden sadece kaba bir yaklaşımla ayırabilir.
Sabit nicelik eksikliği
Maxwell’in eşitlikleri Lorentz dönüşümlerinde değişmez değerken, KEM eşitlikleri değildir. ρg ve jg’nun formu olmaması gerçeği problemin kaynağıdır. Elektromanyatizmdeki durumun tersine, Lorentz artışı, KEM’i yaklaşık olarak iki farklı referans çerçevesine bağlamış olsa da, tek bir çerçeve için KEM değerlerini hesaplamanın bir yolu yoktur. Aslında, tahminler birbiri ile anlaşmazlığa bile düşebilir. KEM eşitlikleri, değişmez uzaysal dönüşler ve ötelemelerdir, sadece artış halinde değil daha eğrisel dönüşümlerdir. Maxwell’in eşitlikleri koordinat dönüşümlerini değişmez yapacak şekilde denklemleştirilebilir.
Kaynakça
- ^ Gravitation and Inertia, I. Ciufolini and J.A. Wheeler, Princeton Physics Series, 1995,
wikipedia, wiki, viki, vikipedia, oku, kitap, kütüphane, kütübhane, ara, ara bul, bul, herşey, ne arasanız burada,hikayeler, makale, kitaplar, öğren, wiki, bilgi, tarih, yukle, izle, telefon için, turk, türk, türkçe, turkce, nasıl yapılır, ne demek, nasıl, yapmak, yapılır, indir, ücretsiz, ücretsiz indir, bedava, bedava indir, mp3, video, mp4, 3gp, jpg, jpeg, gif, png, resim, müzik, şarkı, film, film, oyun, oyunlar, mobil, cep telefonu, telefon, android, ios, apple, samsung, iphone, xiomi, xiaomi, redmi, honor, oppo, nokia, sonya, mi, pc, web, computer, bilgisayar
Bu madde Vikipedi bicem el kitabina uygun degildir Maddeyi Vikipedi standartlarina uygun bicimde duzenleyerek Vikipedi ye katkida bulunabilirsiniz Gerekli duzenleme yapilmadan bu sablon kaldirilmamalidir Mayis 2020 Kutlecekimsel Elektromanyetizm kisaltilmisi KEM elektromanyetizm ve goreli kutlecekimi arasindaki esitliklerin benzesiklerinden olusan bir settir Ozellikle Maxwell in alan esitligi ve yakinsamasi ve bazi durumlarda Einstein in genel goreliligindeki alan esitliklerinden bulunabilir Kutlecekimsel manyetizm genelde ozellikle kutlecekiminin kinetik etkilerini belirtmek icin kullanilir hareketli elektrik yukunun manyetik etkilerinin benzesigidir KEM yalitilmis sistemlerden uzakta oldugunda ve yavas hareket eden deney parcaciklarinda daha gecerli ve dogrudur 1893 te ilk kez genel gorelilikten once Oliver Heaviside tarafindan yayinlandigindan beri benzesiginde ve esitliklerinde cok az degisiklik olmustur Diagram regarding the confirmation of gravitomagnetism byArka planGravitomagnetism Gravitomagnetic field H due to total J B due to a m or equivalently I same field profile and field generation due to rotation Rotational of a solid sphere immersed in fluid analogous directions and senses of rotation as magnetism analogous interaction to frame dragging for the gravitomagnetic interaction Physical analogues of fields Kutlecekimin yeniden denklendirimlenmesi genel gorelilik tarafindan gozlemci cercevesinde serbest hareket eden eylemsiz cisimlerden farkli olarak tanimlanmistir Bu alan elektromanyetizmdeki elektrik ve manyetik alanin birlesimi olarak tarif edilebilir ve benzesikleri olarak kutlecekimselelektrik ve kutlecekimselmanyetik olarak adlandirilir cunku bunlarda hareket eden elektrik yuklerinin sagladigi elektrik ve manyetik alan gibi saglanir Donen buyuk cisimin yakinindaki hareket eden cisim ivme kazanacaktir ancak bu Newton mekaniginin aciklayabildigi bir ivme degildir Baska bir degisye kutlecekimselmanyetik alanin ana sonucu donen buyuk cismin yakinindaki hareketli cismin bir ivme kazanacagidir Daha goze carpmayan tahminler dusen cismin uyarilmis donusu ve donen cismin devinmesi gibi daha goze carpmayan ongoruler genel goreliligin test edilen en az temel ongoruleridir Kutlecekimselmanyetik etkinin direkt olmayan dogrulamalari goreli jetlerin nicel cozumlenimi olarak turetilmistir Roger Penrose donen karadelikler icin momentum ve enerjinin de oldugu cerceve direnc mekanizmasi onermistir Florida Universitesinden Reva Kay Williams Penrose mekanizmasini dogrulayan bir ispat gelistirmistir Reva Kay Williams in modeli Lense Thirring etkisinin gozlemlenen yuksek enerjiler kuasarlarin fosforisisi ve aktif galaktik cekirdegin kutupsal bir eksende paralellestirilebilecegini gostermistir Bu gozlemlenen ozelliklerin hepsi kutlecekimselmanyetik etkinin terimleri olarak aciklanabilir Williams in Penrose mekanizmasi uygulamalari her boydaki karadelige uygulanabilir Goreli jetler kutlecekimselmanyetizmin en buyuk ve en parlak dogrulamasi olarak gorulebilir Stanford Universitesi su anda KEM ile alakali bilgileri Kutlecekimi Sorusturma B Gravity Probe B deneyi ile calismalarinin kutlecekimselmanyetizm ile tutarli olup olmadigini tahlil etmektedir Apaci Gozlemevi Lunar Lazer tarama operasyonu da kutlecekimselmanyetizm etkilerini gozlemlemeyi planlamaktadir EsitliklerGenel gorelilige gore donen cisimlerin olusturdugu kutlecekimsel alan esitliklerle birlikte tanimlandiginda klasik elektromanyetizm ile aynidir Genel goreliligin temel esitligi Einstein in alan esitliginden baslandiginda ve zayif kutlecekimsel alanin duz uzayinda kutlecekimsel benzesikler KEM esitliklerine turevlenerek Maxwell in elektromanyetizm esitlikleri ile SI birimlerinde kiyaslanabilir KEM esitlikleri Maxwell esitlikleri Eg 4pGrg displaystyle nabla cdot mathbf E text g 4 pi G rho text g E rϵ0 displaystyle nabla cdot mathbf E frac rho epsilon 0 Bg 0 displaystyle nabla cdot mathbf B text g 0 B 0 displaystyle nabla cdot mathbf B 0 Eg Bg t displaystyle nabla times mathbf E text g frac partial mathbf B text g partial t E B t displaystyle nabla times mathbf E frac partial mathbf B partial t Bg 4 4pGc2Jg 1c2 Eg t displaystyle nabla times mathbf B text g 4 left frac 4 pi G c 2 mathbf J text g frac 1 c 2 frac partial mathbf E text g partial t right B 1ϵ0c2J 1c2 E t displaystyle nabla times mathbf B frac 1 epsilon 0 c 2 mathbf J frac 1 c 2 frac partial mathbf E partial t Eg durgun kutlecekimsel alandir m s 2 E elektrik alan Bg kutlecekimsel manyetik alan s 1 B manyetik alan rg kutle yogunlugu kg m 3 r yuk yogunlugu Jg kutlenin akim yogunlugu ya da kutle akisi Jg rgvr burada vr kutlecekimsel manyetik alandaki kutlenin akis hizi kg m 2 s 1 J elektrik akim yogunlugu G kutlecekimsel sabit m kg 1 s 2 e0 boslugun elektriksel gecirgenligi c yercekiminin yayilma hizi genel gorelilikteki isik hizina esittir in m s 1 Lorentz kuvvetiHareketsiz sistemdeki kucuk kutleli m parcacigin KEM alanina uyguladigi net Lorentz kuvveti Lorentz kuvveti esitliklerinin KEM esitliklerine uyarlanmasiyla bulunur GEM esitlikleri EM esitlikleriF mg v Eg v Bg displaystyle mathbf F m gamma mathbf v left mathbf E text g mathbf v times mathbf B text g right F q E v B displaystyle mathbf F q left mathbf E mathbf v times mathbf B right v parcacigin hizi m parcacigin durgun kutlesi mg v parcacigin hareket halindeki kutlesi g v 1 v v c2 1 2 Lorentz faktoru q parcacigin yuku Serbest dusen parcacigin ivmesi a Eg v Bg Eg v vc2 displaystyle mathbf a mathbf E text g mathbf v times mathbf B text g frac mathbf E text g cdot mathbf v mathbf v c 2 Fazladan gelen terimler g nin turevinden bulunabilir Alanlarin olceklendirilmesiKutlecekimselelektrik ve kutlecekimselmanyetik alanlar henuz tutarli bir bicimde olceklendirilmemistir Ornegin Mashhoon nun yazilarini ortak bir fikir elde edebilmek icin KEM deki Bg durumlarinin hepsi 1 2c ile carpilmali Eg ise 1 ile Bu faktorler cogunlukla Lorentz Kuvveti nin esitliklerinin benzesikleridir KEM ve EM esitlikleri birbirlerinin benzesikleridir Kutlecekimsel kaynaklarda faktorlerde bazi ikinci dereceden enerji momentum gergisinden kaynakli celiskiler dogar Elektrik yukunun degismez yuku ve degismezi olmayan goreli kutlenin farkliligi daha da belirginlesir Kutlecekimsel alanlarin spin 2 karakterlerinin kokenine indigimizde elektromanyetizmin aksine spin 1 alani olmaz Planck birimleriG nin Planck birimlerinde normallesmesi c ve 1 4pe0 in 1 olmasi dolayisiyla bu sabitleri esitligin iki tarafi icinde elememizi saglar KEM esitliklerinin ve Maxwell esitliklerinin karsilastirilmasinda 1 4pG nin bosluk dielektrik sabitinin e0 benzesigi oldugu aciktir Esitliklerin iki seti eksi isaretli 4p icin KEM esitliklerinde de Amper kanunundaki 4 carpani icin de ozdestir Eksi isaretleri kutlecekimi ve elektromanyetizm ile elektrostatik yuklerinin ozdes isaretlerine sahip kutlelerin birbirini cekmesi ile olusan onemli farktan kaynaklanir Bu yuzden KEM esitlikleri Maxwell in kutlenin yukun yerine konmasiyla ve G nin Colomb kuvvet sabitinin yerini almasiyla olusan esitlikleridir KEM ve Maxwell esitliklerinin ikisinde de 4p cunku Planck birimleri G ve 1 4pe0 i 1 e normallestirir 4pG ve 1 e0 a degil Yuksek dereceden etkilerBazi yuksek dereceden kutlecekimselmanyetik etkiler klasik kutuplanmis polarize edilmis etkilesimlerin tekrar uretilmis animsaticilaridir Ornegin eger iki teker ortak duzlemde donerlerse aralarindaki ortak kutlecekimsel cekim zit yonlere donmelerinde olusacak olan ayni yonde donmelerinde olusacak olandan daha fazladir Bu durum iten ve ceken kutlecekimsel bilesen olarak ifade edilebilir Kutlecekimselmanyetik tartismalar esnek ya da sivi toroidal kutlelerinin ikincil duzlemde bogazdan gecmesi egilimi donel ivme maddenin bogazdan gecmesi egilimi gostermesini saglar Kuramsal olarak bu duzen ivmelenen cisimlerin g kuvveti ile karsilasmasi olarak anlatilabilir Donmesi ikinci dereceden olan bir toroidal kutle ele alalim Bu ozel bir durum ortaya koyar kutlecekimselmanyetik etkiler cismin etrafinda kutlecekimsel bir burgulu bir kutlecekim alani yaratir Tepkime kuvvetleri ic ve dis ekvatora suruklenir normal yondeki buyukluk olarak esit ve zit olmasi beklenir ve yon sirasiyla eksi duzleme dogru donmeye baslar Her iki donuste eszamanli olarak uygulandiginda bu iki tepkime kuvvetinin isinsal Coriolis alani bu iki tepkime kuvveti ile olusur denebilir bu durum yayimlanmasini daha da zorlastirir Bu karmasik davranisi uzay zaman egrisi olarak modellemek henuz tamamlanmamistir ve tamamlanilmasinin cok zor olduguna inanilmaktadir Astronomik objelerin kutlecekimselmanyetik alaniKutlecekimselmanyetik alan Bg denklemi KEM esitliklerinden turetilebilir Bg G2c2L 3 L r r r rr3 displaystyle mathbf B text g frac G 2c 2 frac mathbf L 3 mathbf L cdot mathbf r r mathbf r r r 3 L acisal momentumdur Ekvatora yakin yuzeylerde r ve L birbirine diktir yani sayil carpimlari sifirdir ve bu denklem suna donusur Bg G2c2Lr3 displaystyle mathbf B text g frac G 2c 2 frac mathbf L r 3 Tekturel Homojen top seklindeki cismin acisal momentumu L Iballw 2mr252pT displaystyle L I text ball omega frac 2mr 2 5 frac 2 pi T Iball 2mr25 displaystyle I text ball frac 2mr 2 5 top seklindeki cismin eylemsizlik momenti w acisal hiz m kutle r yaricap T donme suresi DunyaBu yuzden Dunya nin ekvatorunun kutlecekimselmanyetik alaninin buyuklugu Bg Earth G5c2mr2pT 2prg5c2T displaystyle B text g Earth frac G 5c 2 frac m r frac 2 pi T frac 2 pi rg 5c 2 T burada g Gmr2 displaystyle g G frac m r 2 Dunya nin kutlecekimidir Alanin yonu acisal momentumun yonu ile cakisir Bu hesaplamadan Dunyanin ekvatoral kutlecekimselmanyetik alani standart kutlecekiminin isik hizina bolunmesiyle 1 012 10 14 Hz 12 or 3 1 10 7 olarak bulunur Bu alan oldukca zayif ve duyarli olculerle saptanabilir Bunlarin olculmeye calistigi deneylerde Kutlecekimi olcum ucu B ucusu olarak bulunurPulsarEger once gelen denklem bilinen ikinci en hizli donen pulsar icin kullanilirsa PSR J1748 2446ad saniyede 716 kere doner yaricap 16 km alinir ve iki Gunes kutlesi kadar kutle vardir su denklem elde edilir Bg 2pGm5rc2T displaystyle B text g frac 2 pi Gm 5rc 2 T Hemen hemen 166 Hz e esittir Bunu fark etmek kolaydir Ancak pulsar ekvatorunda isik hizinin ceyregi hizla doner ve yaricapi Schwarzchild yaricapindan sadece uc kac daha buyuktur Bu kadar hizli bir hareket ve guclu kutlecekimsel alanin bir sistemde olmasi kutlecekimselmanyetik kuvvetini ve kutlecekimsel elektrik kuvvetini birbirinden sadece kaba bir yaklasimla ayirabilir Sabit nicelik eksikligiMaxwell in esitlikleri Lorentz donusumlerinde degismez degerken KEM esitlikleri degildir rg ve jg nun formu olmamasi gercegi problemin kaynagidir Elektromanyatizmdeki durumun tersine Lorentz artisi KEM i yaklasik olarak iki farkli referans cercevesine baglamis olsa da tek bir cerceve icin KEM degerlerini hesaplamanin bir yolu yoktur Aslinda tahminler birbiri ile anlasmazliga bile dusebilir KEM esitlikleri degismez uzaysal donusler ve otelemelerdir sadece artis halinde degil daha egrisel donusumlerdir Maxwell in esitlikleri koordinat donusumlerini degismez yapacak sekilde denklemlestirilebilir Kaynakca Gravitation and Inertia I Ciufolini and J A Wheeler Princeton Physics Series 1995 ISBN 0 691 03323 4