Elektromanyetizmada geçirgenlik, bir maddenin kendi içinde manyetik alan oluşabilmesini destekleyen bir ölçüdür. Bu yüzden, bir malzemenin mıknatıslanma derecesi, uygulanan manyetik alana olan cevabıdır. Manyetik geçirgenlik tipik olarak Yunan harfi µ ile gösterilir. Bu terim 1885 yılında Oliver Heaviside tarafından icat edildi. Manyetik geçirgenliğin tersi manyetik dirençtir.
SI biriminde, geçirgenlik her metre için henries (H/m or H·m−1) veya her amperin karesi için Newtons (N·A−2) olarak ölçülür. Geçirgenlik sabiti (µ0) manyetik sabit ya da boş alanın geçirgenliği olarak da bilinir ve klasik vacum içinde manyetik alan oluştuğunda karşılaşılan direnç miktarının ölçüsüdür. Manyetik sabitin tam (tanımlanan) değeri (µ0 = 4π × 10−7 H·m−1 ≈ 1.2566370614…×10−6 H·m−1 or N·A−2)’dir.
Malzemelerin bununla ilgili en yakın özelliği manyetik duyarlılıktır, uygulamalı manyetik alanda malzemenin mıknatıslanma derecesinin cevabını gösteren boyutsuz bir orantılılıktır.
Elektromanyetizmada, yardımcı manyetik alan H; verilen bir ortamda, kutupların hareketi ve manyetik kutupların tekrar yönlerinin değişmesi gibi manyetik kutupların düzenlenmesini etkileyen bir manyetik alanın B nasıl oluştuğunu gösterir. Geçirgenlikle ile ilgisi:
eş yönsüz bir ortam için eğer ortam eş yönlü ya da ikinci sıra tensörü ise geçirgenlik µ, yönsüzdür.
Geçirgenlik genellikle sabit değildir; ortamda pozisyonu, uygulanan alan sıklığı, nem oranı, sıcaklık ve diğer parametrelerle birlikte değişkenlik gösterebilir. Doğrusal olmayan bir ortamda, geçirgenlik manyetik alanın gücüne bağlıdır. Frekansın bir fonksiyonu olarak geçirgenlik gerçek ve karmaşık sayı değerlerini alabilir. Ferromanyetik maddelerde, B ve H arasındaki ilişki hem doğrusalsızlık hem de gecikmeyi gösterir: B, H’nin tek değerli bir fonksiyonu değildir, fakat maddenin geçmişine bağlıdır. Bu maddeler için, artan geçirgenliği düşünmek bazen daha kullanışlıdır:
Bu tanım doğrusal olmayan madde davranışının yerel doğrusallaşmasında kullanışlıdır, örneğin Newton–Raphson tekrarlanan çözüm şemasında manyetik bir devrenin değişen doygunluğunu hesaplanmıştır.
Geçirgenlik birim uzunluğun endüktansıdır. SI biriminde, geçirgenlik her metre için henries (H·m−1 = J/(A2·m) = N A−2) olarak ölçülür. Yardımcı manyetik alan H her birim uzunluğu için boyutsuz akımdır ve her metre için amper birimiyle ölçülür (A m−1). Ürün µ H, her birim alan için akımın endüktans ile çarpımına eşittir (H·A/m2). Ancak endüktans her birim akım için manyetik akımdır, bu yüzden ürün birim alan için boyutsuz manyetik akımdır. Bu manyetik akımdır B, her metre kare için weber(volt-saniye) birimiyle (V·s/m2) ya da Tesla (T) ile ölçülür.
B hareket eden yükteki q Lorentz kuvvetiyle alakalıdır:
q coulombs (C) olarak verilir, hız v saniyede alınan metredir (m/s), bu yüzden kuvvet F Newtons (N) cinsindedir:
H manyetik kutup yoğunluğuyla ilgilidir. Bir manyetik kutup, elektrik akımı devridaimiyle yakından ilişkilidir. Dipol moment boyutsuz akım ve alan çarpımına eşittir, birimi de amper metre karedir (A·m2), büyüklüğü döngüden geçen akımın döngü alanıyla çarpımına eşittir. Bir kutuptan H alanı kadar uzaklık dipol moment bölü uzaklığın küpü (her birim uzaklık için boyutsuz akımdır) ile doğru orantılı bir büyüklüğe sahiptir.
Göreceli geçirgenlik ve manyetik duyarlılık
Göreceli geçirgenlik bazen µr sembolüyle gösterilir, özel bir ortamın göreceliliğinin boş alan göreceliliğine µ0oranıdır:
µ0 = 4π × 10−7 N A−2. Göreceli geçirgenlik açısından manyetik duyarlılıktır:
χm sayısı boyutsuz bir niceliktir, bazen hacimsel veya kütlesel hassasiyet olarak adlandırılır, χp (manyetik kütle veya özel duyarlılık) ve χM (molar ya da molar kütle hassasiyeti)’den farklıdır.
Diamanyetizm
Diamanyetizm, harici uygulanan bir manyetik alanın karşıtı bir manyetik alan yaratmaya neden olan bir maddenin özelliğidir, böylece itme etkisi oluşur. Özel olarak, harici manyetik alan çekirdek etrafındaki elektronların orbital hızını değiştirir, böylece harici alana karşıt yöndeki manyetik dipol moment de değişir. Diamanyetler(manyetik alan içine konulduğunda 90 derece açıyla dönme yapan madde) manyetik geçirgenliği µ0(göreceliği geçirgenliğin 1’den küçük olması)‘den düşük olan maddelerdir.
Sonuç olarak, diamanyetizm bir maddenin sadece harici uygulanan manyetik bir alanda varolduğu bir tür manyetizma türüdür. Genellikle birçok madde için zayıf bir etkidedir, buna rağmen süperiletkenler güçlü bir etki gösterir.
Paramanyetizma
Paramanyetizma, sadece harici bir uygulanan manyetik alan varlığında oluşan bir tür manyetizmadır. Paramanyetik maddeler manyetik alanlardan etkilenir, bu yüzden göreceli manyetik geçirgenlik değeri 1(ya da eşdeğer olarak pozitif bir manyetik alan duyarlılığı)’den büyüktür. Uygulama alanı tarafından uyarılan manyetik moment alan gücünde doğrusaldır ve göreceli olarak zayıftır. Tipik olarak etkiyi belirlemek için hassas analitik bir denge gerektirir. Ferromanyetlere benzemeyen paramanyetler harici uygulanan bir manyetik alanın yokluğunda hiçbir mıknatıslanmayı sürdüremez, çünkü termal hareket manyetik alan olmadan rastgele düzenlenmiş spin oluşumuna neden olur. Bu yüzden toplam mıknatıslanma, uygulama alanı ortadan kaldırıldığında sıfıra düşer. Sadece ortamda küçük bir uyarılmış mıknatıslanma varsa, alan tarafından az miktarda spin yer değiştirecektir. Bu spin miktarı alan gücü ile doğru orantılıdır ve doğrusal bağımlılığı açıklar. Ferromanyetler tarafından oluşturulan çekim doğrusal değildir ve daha güçlüdür, bu yüzden buzdolabında asılı olan mıknatıslar gibi kolayca gözlemlenebilir.
Jiromanyetizma
Jiromanyetik ortam için, mikrodalga frekans alanında değişen elektromanyetik bir alana manyetik geçirgenlik karşılığı olarak köşegen olmayan bir tensör ile yapılan işlemdir ve şöyle gösterilir:
Bazı ortak maddeler için değerler
Aşağıdaki tablo ferromanyetik maddelerin geçirgenliğinin alan gücüyle değiştiğini göz önüne alarak dikkatle kullanılmalıdır. Örneğin, %4’lük Si çeliği 2,000 ile maksimum 35,000 ile birinci göreceli geçirgenliğe sahiptir (0 T değerinde ya da yakınlarında) ve herhangi bir maddenin yeterli yüksek bir alan gücündeki trendi 1’e doğru kayar.
Bazı seçilen maddeler için manyetik duyarlılık ve geçirgenlik verileri | |||||||||||
Ortam | Duyarlılık χm (hacmen SI) | Geçirgenlik µ [H/m] | Göreceli geçirgenlik μ/μ0 | Manyetik alan | Frekans (maksimum) | Metglas 2714A (tavlanmış) | 7000126000000000000♠1.26×100 | 7006100000000000000♠1000000[7] | 0.5 T’de | 100 kHz | |
Demir (H’de 99.95%’lik saf Fe tavlanmış) | 6999250000000000000♠2.5×10−1 | 7005200000000000000♠200000[8] | |||||||||
Nanoperm | 6999100000000000000♠1.0×10−1 | 7004800000000000000♠80000[9] | 0.5 T’de | 10 kHz | |||||||
Mu-metal | 6998250000000000000♠2.5×10−2 | 7004200000000000000♠20000[10] | 0.002 T’de | ||||||||
Mu-metal | 6998630000000000000♠6.3×10−2 | 7004500000000000000♠50000[11] | |||||||||
Kobalt-Demir (yüksek geçirgenlikli şerit malzeme) | 6998230000000000000♠2.3×10−2 | 7004180000000000000♠18000[12] | |||||||||
Permalloy | 7003800000000000000♠8000 | 6998100000000000000♠1.0×10−2 | 7003800000000000000♠8000[10] | 0.002 T’de | |||||||
Demir (99.8% saf) | 6997630000000000000♠6.3×10−3 | 7003500000000000000♠5000[8] | |||||||||
Manyetik çelik | 6997500000000000000♠5.0×10−3 | 7003400000000000000♠4000[10] | 0.002 T’de | ||||||||
Ferritik paslanmaz çelik (tavlanmış) | 6997126000000000000♠1.26×10−3 - 6997226000000000000♠2.26×10−3 | 1000–1800[13] | |||||||||
Martensitik paslanmaz çelik (tavlanmış) | 6996942000000000000♠9.42×10−4 - 6997118999999999999♠1.19×10−3 | 750–950[13] | |||||||||
Ferrit (manganez çinko) | >6996800000000000000♠8.0×10−4 | 640 (veya daha fazla) | 100 kHz ~ 1 MHz | ||||||||
Ferrit (nikel çinko) | 6995200000000000000♠2.0×10−5 – 6996800000000000000♠8.0×10−4 | 16–640 | 100 kHz ~ 1 MHz[kaynak belirt] | ||||||||
Karbon Çelik | 6996126000000000000♠1.26×10−4 | 100[10] | 0.002 T’de | ||||||||
Nikel | 6996126000000000000♠1.26×10−4 - 6996754000000000000♠7.54×10−4 | 100[10] – 600 | 0.002 T’de | ||||||||
Martensitik paslanmaz çelik (sertleştirilmiş) | 6995500000000000000♠5.0×10−5 - 6996120000000000000♠1.2×10−4 | 40–95[13] | |||||||||
Ostenitli paslanmaz çelik | 6994126000000000000♠1.260×10−6 - 6994880000000000000♠8.8×10−6 | 1.003–7 [13][14][note 1] | |||||||||
Neodim mıknatıs | 6994132000000000000♠1.32×10−6 | 1.05[15] | |||||||||
Platinyum | 6994125696999999999♠1.256970×10−6 | 7000100026500000000♠1.000265 | |||||||||
Aluminyum | 6995222000000000000♠2.22×10−5[16] | 6994125666499999999♠1.256665×10−6 | 7000100002200000000♠1.000022 | ||||||||
Odun | 6994125663759999999♠1.25663760×10−6 | 7000100000043000000♠1.00000043[16] | |||||||||
Have | 6994125663752999999♠1.25663753×10−6 | 7000100000037000000♠1.00000037 [17] | |||||||||
Beton (kuru) | 1[18] | ||||||||||
Vakum | 0 | 4π × 10−7 (µ0) | 1, tam[19] | ||||||||
Hidrogen | 3008780000000000000♠−2.2×10−9[16] | 6994125663710000000♠1.2566371×10−6 | 7000100000000000000♠1.0000000 | ||||||||
Teflon | 6994125670000000000♠1.2567×10−6[10] | 7000100000000000000♠1.0000 | |||||||||
Safir | 3006790000000000000♠−2.1×10−7 | 6994125663680000000♠1.2566368×10−6 | 6999999999760000000♠0.99999976 | ||||||||
Bakır | 3005360000000000000♠−6.4×10−6 or 3005080000000000000♠−9.2×10−6[16] | 6994125662899999999♠1.256629×10−6 | 6999999994000000000♠0.999994 | ||||||||
Su | 3005200000000000000♠−8.0×10−6 | 6994125662699999999♠1.256627×10−6 | 6999999992000000000♠0.999992 | ||||||||
Bizmut | 3003834000000000000♠−1.66×10−4 | 6994125643000000000♠1.25643×10−6 | 6999999834000000000♠0.999834 | ||||||||
Süperiletkenler | −1 | 0 | 0 |
Ferromanyetler (ve ferrimanyetler) için mıknatıslanma eğrisi ve buna göre geçirgenlik
Iyi bir manyetik çekirdek malzeme yüksek geçirgenliğe sahip olmalıdır.
Pasif manyetik kaldırma için göreceli geçirgenliğin 1’den aşağıda olması gerekir (negatif duyarlılığa göre).
Geçirgenlik manyetik alan ile değişir. Yukarıda gösterilen değerler ortalamadır ve sadece gösterilen manyetik alanlarda geçerlidir. Sıfır frekansı için verilmişlerdir; pratikte geçirgenlik genel olarak frekansın bir bir fonksiyonudur. Frekans düşünüldüğünde, faz içindeki ve faz dışındaki yanıtlara bağlı olarak geçirgenlik karmaşık olabilir.
Manyetik sabit µ0 ‘in SI biriminde tam bir değeri olduğunu not alın (değerinde belirsizlik yoktur) çünkü amperin tanımı kendi değerini tam olarak 4π × 10−7 H/m’ye ayarlar.
Karmaşık geçirgenlik
Yüksek frekanslı manyetik etkilerle baş etmek için kullanışlı bir araç karmaşık geçirgenliktir. Düşük frekanslarda doğrusal bir maddede, bazı yönsüz geçirgenlikler boyunca manyetik alan ve yardımcı manyetik alan basitçe birbiriyle doğru orantılıdır. Yüksek frekanslarda bu nicelikler gecikme süresince birbiriyle reaksiyona girer. Bu alanlar fazörler olarak yazılır, aşağıdaki gibidir
’den ‘ye faz gecikmesi ’dir. Manyetik akım yoğunluğunun manyetik alana oranı olarak geçirgenliği anlarken, fazörlerin oranı aşağıdaki gibi yazılabilir ve basitleştirilebilir:
Bu yüzden geçirgenlik karmaşık bir sayı olmaya başlar. Euler’in formülüne göre, karmaşık geçirgenlik polar formdan dikdörtgen forma geçebilir,
Karmaşık geçirgenliğin sanal kısmının gerçek kısmına oranı kayıp tanjantı olarak adlandırılır,
Formül maddede ne kadar gücün harcandığına karşılık ne kadar gücün biriktiği ölçüsünü sağlar.
Kaynakça
- ^ "The NIST reference on fundamental physical constants". 25 Nisan 2017 tarihinde kaynağından . Erişim tarihi: 3 Aralık 2009.
wikipedia, wiki, viki, vikipedia, oku, kitap, kütüphane, kütübhane, ara, ara bul, bul, herşey, ne arasanız burada,hikayeler, makale, kitaplar, öğren, wiki, bilgi, tarih, yukle, izle, telefon için, turk, türk, türkçe, turkce, nasıl yapılır, ne demek, nasıl, yapmak, yapılır, indir, ücretsiz, ücretsiz indir, bedava, bedava indir, mp3, video, mp4, 3gp, jpg, jpeg, gif, png, resim, müzik, şarkı, film, film, oyun, oyunlar, mobil, cep telefonu, telefon, android, ios, apple, samsung, iphone, xiomi, xiaomi, redmi, honor, oppo, nokia, sonya, mi, pc, web, computer, bilgisayar
Elektromanyetizmada gecirgenlik bir maddenin kendi icinde manyetik alan olusabilmesini destekleyen bir olcudur Bu yuzden bir malzemenin miknatislanma derecesi uygulanan manyetik alana olan cevabidir Manyetik gecirgenlik tipik olarak Yunan harfi µ ile gosterilir Bu terim 1885 yilinda Oliver Heaviside tarafindan icat edildi Manyetik gecirgenligin tersi manyetik direnctir SI biriminde gecirgenlik her metre icin henries H m or H m 1 veya her amperin karesi icin Newtons N A 2 olarak olculur Gecirgenlik sabiti µ0 manyetik sabit ya da bos alanin gecirgenligi olarak da bilinir ve klasik vacum icinde manyetik alan olustugunda karsilasilan direnc miktarinin olcusudur Manyetik sabitin tam tanimlanan degeri µ0 4p 10 7 H m 1 1 2566370614 10 6 H m 1 or N A 2 dir Malzemelerin bununla ilgili en yakin ozelligi manyetik duyarliliktir uygulamali manyetik alanda malzemenin miknatislanma derecesinin cevabini gosteren boyutsuz bir orantililiktir Elektromanyetizmada yardimci manyetik alan H verilen bir ortamda kutuplarin hareketi ve manyetik kutuplarin tekrar yonlerinin degismesi gibi manyetik kutuplarin duzenlenmesini etkileyen bir manyetik alanin B nasil olustugunu gosterir Gecirgenlikle ile ilgisi es yonsuz bir ortam icin eger ortam es yonlu ya da ikinci sira tensoru ise gecirgenlik µ yonsuzdur Gecirgenlik genellikle sabit degildir ortamda pozisyonu uygulanan alan sikligi nem orani sicaklik ve diger parametrelerle birlikte degiskenlik gosterebilir Dogrusal olmayan bir ortamda gecirgenlik manyetik alanin gucune baglidir Frekansin bir fonksiyonu olarak gecirgenlik gercek ve karmasik sayi degerlerini alabilir Ferromanyetik maddelerde B ve H arasindaki iliski hem dogrusalsizlik hem de gecikmeyi gosterir B H nin tek degerli bir fonksiyonu degildir fakat maddenin gecmisine baglidir Bu maddeler icin artan gecirgenligi dusunmek bazen daha kullanislidir Bu tanim dogrusal olmayan madde davranisinin yerel dogrusallasmasinda kullanislidir ornegin Newton Raphson tekrarlanan cozum semasinda manyetik bir devrenin degisen doygunlugunu hesaplanmistir Gecirgenlik birim uzunlugun enduktansidir SI biriminde gecirgenlik her metre icin henries H m 1 J A2 m N A 2 olarak olculur Yardimci manyetik alan H her birim uzunlugu icin boyutsuz akimdir ve her metre icin amper birimiyle olculur A m 1 Urun µ H her birim alan icin akimin enduktans ile carpimina esittir H A m2 Ancak enduktans her birim akim icin manyetik akimdir bu yuzden urun birim alan icin boyutsuz manyetik akimdir Bu manyetik akimdir B her metre kare icin weber volt saniye birimiyle V s m2 ya da Tesla T ile olculur B hareket eden yukteki q Lorentz kuvvetiyle alakalidir q coulombs C olarak verilir hiz v saniyede alinan metredir m s bu yuzden kuvvet F Newtons N cinsindedir H manyetik kutup yogunluguyla ilgilidir Bir manyetik kutup elektrik akimi devridaimiyle yakindan iliskilidir Dipol moment boyutsuz akim ve alan carpimina esittir birimi de amper metre karedir A m2 buyuklugu donguden gecen akimin dongu alaniyla carpimina esittir Bir kutuptan H alani kadar uzaklik dipol moment bolu uzakligin kupu her birim uzaklik icin boyutsuz akimdir ile dogru orantili bir buyukluge sahiptir Goreceli gecirgenlik ve manyetik duyarlilikGoreceli gecirgenlik bazen µr semboluyle gosterilir ozel bir ortamin goreceliliginin bos alan goreceliligine µ0oranidir µ0 4p 10 7 N A 2 Goreceli gecirgenlik acisindan manyetik duyarliliktir xm sayisi boyutsuz bir niceliktir bazen hacimsel veya kutlesel hassasiyet olarak adlandirilir xp manyetik kutle veya ozel duyarlilik ve xM molar ya da molar kutle hassasiyeti den farklidir DiamanyetizmDiamanyetizm harici uygulanan bir manyetik alanin karsiti bir manyetik alan yaratmaya neden olan bir maddenin ozelligidir boylece itme etkisi olusur Ozel olarak harici manyetik alan cekirdek etrafindaki elektronlarin orbital hizini degistirir boylece harici alana karsit yondeki manyetik dipol moment de degisir Diamanyetler manyetik alan icine konuldugunda 90 derece aciyla donme yapan madde manyetik gecirgenligi µ0 goreceligi gecirgenligin 1 den kucuk olmasi den dusuk olan maddelerdir Sonuc olarak diamanyetizm bir maddenin sadece harici uygulanan manyetik bir alanda varoldugu bir tur manyetizma turudur Genellikle bircok madde icin zayif bir etkidedir buna ragmen superiletkenler guclu bir etki gosterir ParamanyetizmaParamanyetizma sadece harici bir uygulanan manyetik alan varliginda olusan bir tur manyetizmadir Paramanyetik maddeler manyetik alanlardan etkilenir bu yuzden goreceli manyetik gecirgenlik degeri 1 ya da esdeger olarak pozitif bir manyetik alan duyarliligi den buyuktur Uygulama alani tarafindan uyarilan manyetik moment alan gucunde dogrusaldir ve goreceli olarak zayiftir Tipik olarak etkiyi belirlemek icin hassas analitik bir denge gerektirir Ferromanyetlere benzemeyen paramanyetler harici uygulanan bir manyetik alanin yoklugunda hicbir miknatislanmayi surduremez cunku termal hareket manyetik alan olmadan rastgele duzenlenmis spin olusumuna neden olur Bu yuzden toplam miknatislanma uygulama alani ortadan kaldirildiginda sifira duser Sadece ortamda kucuk bir uyarilmis miknatislanma varsa alan tarafindan az miktarda spin yer degistirecektir Bu spin miktari alan gucu ile dogru orantilidir ve dogrusal bagimliligi aciklar Ferromanyetler tarafindan olusturulan cekim dogrusal degildir ve daha gucludur bu yuzden buzdolabinda asili olan miknatislar gibi kolayca gozlemlenebilir JiromanyetizmaJiromanyetik ortam icin mikrodalga frekans alaninda degisen elektromanyetik bir alana manyetik gecirgenlik karsiligi olarak kosegen olmayan bir tensor ile yapilan islemdir ve soyle gosterilir Bazi ortak maddeler icin degerlerAsagidaki tablo ferromanyetik maddelerin gecirgenliginin alan gucuyle degistigini goz onune alarak dikkatle kullanilmalidir Ornegin 4 luk Si celigi 2 000 ile maksimum 35 000 ile birinci goreceli gecirgenlige sahiptir 0 T degerinde ya da yakinlarinda ve herhangi bir maddenin yeterli yuksek bir alan gucundeki trendi 1 e dogru kayar Bazi secilen maddeler icin manyetik duyarlilik ve gecirgenlik verileriOrtam Duyarlilik xm hacmen SI Gecirgenlik µ H m Goreceli gecirgenlik m m0 Manyetik alan Frekans maksimum Metglas 2714A tavlanmis 7000126000000000000 1 26 100 7006100000000000000 1000000 7 0 5 T de 100 kHzDemir H de 99 95 lik saf Fe tavlanmis 6999250000000000000 2 5 10 1 7005200000000000000 200000 8 Nanoperm 6999100000000000000 1 0 10 1 7004800000000000000 80000 9 0 5 T de 10 kHzMu metal 6998250000000000000 2 5 10 2 7004200000000000000 20000 10 0 002 T deMu metal 6998630000000000000 6 3 10 2 7004500000000000000 50000 11 Kobalt Demir yuksek gecirgenlikli serit malzeme 6998230000000000000 2 3 10 2 7004180000000000000 18000 12 Permalloy 7003800000000000000 8000 6998100000000000000 1 0 10 2 7003800000000000000 8000 10 0 002 T deDemir 99 8 saf 6997630000000000000 6 3 10 3 7003500000000000000 5000 8 Manyetik celik 6997500000000000000 5 0 10 3 7003400000000000000 4000 10 0 002 T deFerritik paslanmaz celik tavlanmis 6997126000000000000 1 26 10 3 6997226000000000000 2 26 10 3 1000 1800 13 Martensitik paslanmaz celik tavlanmis 6996942000000000000 9 42 10 4 6997118999999999999 1 19 10 3 750 950 13 Ferrit manganez cinko gt 6996800000000000000 8 0 10 4 640 veya daha fazla 100 kHz 1 MHzFerrit nikel cinko 6995200000000000000 2 0 10 5 6996800000000000000 8 0 10 4 16 640 100 kHz 1 MHz kaynak belirt Karbon Celik 6996126000000000000 1 26 10 4 100 10 0 002 T deNikel 6996126000000000000 1 26 10 4 6996754000000000000 7 54 10 4 100 10 600 0 002 T deMartensitik paslanmaz celik sertlestirilmis 6995500000000000000 5 0 10 5 6996120000000000000 1 2 10 4 40 95 13 Ostenitli paslanmaz celik 6994126000000000000 1 260 10 6 6994880000000000000 8 8 10 6 1 003 7 13 14 note 1 Neodim miknatis 6994132000000000000 1 32 10 6 1 05 15 Platinyum 6994125696999999999 1 256970 10 6 7000100026500000000 1 000265Aluminyum 6995222000000000000 2 22 10 5 16 6994125666499999999 1 256665 10 6 7000100002200000000 1 000022Odun 6994125663759999999 1 25663760 10 6 7000100000043000000 1 00000043 16 Have 6994125663752999999 1 25663753 10 6 7000100000037000000 1 00000037 17 Beton kuru 1 18 Vakum 0 4p 10 7 µ0 1 tam 19 Hidrogen 3008780000000000000 2 2 10 9 16 6994125663710000000 1 2566371 10 6 7000100000000000000 1 0000000Teflon 6994125670000000000 1 2567 10 6 10 7000100000000000000 1 0000Safir 3006790000000000000 2 1 10 7 6994125663680000000 1 2566368 10 6 6999999999760000000 0 99999976Bakir 3005360000000000000 6 4 10 6 or 3005080000000000000 9 2 10 6 16 6994125662899999999 1 256629 10 6 6999999994000000000 0 999994Su 3005200000000000000 8 0 10 6 6994125662699999999 1 256627 10 6 6999999992000000000 0 999992Bizmut 3003834000000000000 1 66 10 4 6994125643000000000 1 25643 10 6 6999999834000000000 0 999834Superiletkenler 1 0 0 Ferromanyetler ve ferrimanyetler icin miknatislanma egrisi ve buna gore gecirgenlik Iyi bir manyetik cekirdek malzeme yuksek gecirgenlige sahip olmalidir Pasif manyetik kaldirma icin goreceli gecirgenligin 1 den asagida olmasi gerekir negatif duyarliliga gore Gecirgenlik manyetik alan ile degisir Yukarida gosterilen degerler ortalamadir ve sadece gosterilen manyetik alanlarda gecerlidir Sifir frekansi icin verilmislerdir pratikte gecirgenlik genel olarak frekansin bir bir fonksiyonudur Frekans dusunuldugunde faz icindeki ve faz disindaki yanitlara bagli olarak gecirgenlik karmasik olabilir Manyetik sabit µ0 in SI biriminde tam bir degeri oldugunu not alin degerinde belirsizlik yoktur cunku amperin tanimi kendi degerini tam olarak 4p 10 7 H m ye ayarlar Karmasik gecirgenlikYuksek frekansli manyetik etkilerle bas etmek icin kullanisli bir arac karmasik gecirgenliktir Dusuk frekanslarda dogrusal bir maddede bazi yonsuz gecirgenlikler boyunca manyetik alan ve yardimci manyetik alan basitce birbiriyle dogru orantilidir Yuksek frekanslarda bu nicelikler gecikme suresince birbiriyle reaksiyona girer Bu alanlar fazorler olarak yazilir asagidaki gibidir den ye faz gecikmesi dir Manyetik akim yogunlugunun manyetik alana orani olarak gecirgenligi anlarken fazorlerin orani asagidaki gibi yazilabilir ve basitlestirilebilir Bu yuzden gecirgenlik karmasik bir sayi olmaya baslar Euler in formulune gore karmasik gecirgenlik polar formdan dikdortgen forma gecebilir Karmasik gecirgenligin sanal kisminin gercek kismina orani kayip tanjanti olarak adlandirilir Formul maddede ne kadar gucun harcandigina karsilik ne kadar gucun biriktigi olcusunu saglar Kaynakca The NIST reference on fundamental physical constants 25 Nisan 2017 tarihinde kaynagindan Erisim tarihi 3 Aralik 2009