Fizikte, Lorentz dönüşümü (veya dönüşümleri) adını Hollandalı fizikçi Hendrik Lorentz'den almıştır. Lorentz ve diğerlerinin referans çerçevesinden bağımsız ışık hızının nasıl gözlemleneceğini açıklama ve elektromanyetizma yasalarının simetrisini anlama girişimlerinin sonucudur. Lorentz dönüşümü, özel görelilik ile uyum içerisindedir. Ancak özel görelilikten daha önce ortaya atılmıştır.
Dönüşümler iki gözlemci tarafından ölçülen uzay ve zaman ölçümlerinin nasıl ilişkili olduğunu açıklar. Farklı hızlarda hareket eden gözlemcilerin farklı , geçen zamanlar ve hatta farklı ölçebileceği gerçeğini yansıtır. Mutlak uzay ve mutlak zaman varsayımında bulunan Newton fiziğinin (bkz: Galile Değişmezliği) yerini alır. Galile dönüşümü sadece ışık hızından çok daha küçük, göreli hızlarda iyi bir yaklaşımdır.
Lorentz dönüşümü bir lineer dönüşümdür. Bu uzayda bir dönme içerebilir, dönmesiz bir Lorentz dönüşümü Lorentz artışı olarak adlandırılır.
Minkovski uzayı'nda, Lorentz dönüşümleri herhangi iki olay arasında uzay aralığını korumaktadır. Bunun kökeni de sabit kalan uzay-zamanda sadece olay dönüşümlerini tanımlamak, böylece olarak kabul edilebilir bir Minkovski uzayı elde edilir ve ayrıca bu dönüşümlerin çevirilerinin daha genel kümesi Poincaré grubu olarak da bilinir.
Tarihi
, , ve Hendrik Lorentz'in kendisi dahil birçok fizikçi 1887'den beri bu eşitlikler ile kastedilen fizik konularını tartışıyordu.
Oliver Heaviside 1889'un başında Maxwell denklemlerinden yükün küresel bir dağılım olduğunu küresel simetri'sinin olduğunu göstermişti,bunu çevreleyen elektrik alanı'nın yükün etere göre hareketinden sonra küresel simetrisinin kalkacağını söyledi. FitzGerald bu Heaviside bozulmasına moleküller arası güç sonuçlarını ekledi. Birkaç aydan sonra, FitzGerald hareketli cismin büzülmesi varsayımını yayınlarak 1887 Michelson ve Morley'nin eter-rüzgarı deneyininin şaşırtıcı sonucunu açıkladı. 1892'de Lorentz, daha sonra olarak adlandırılacak olan aynı fikri bağımsız olarak ve daha detaylı bir şekilde sundu. Bu açıklamalar 1905 öncesinde yaygın olarak bilinmekteydi.
Esîr hipotezine inanan Lorentz (1892–1904) ve Larmor (1897–1900), esîrden, hareketli bir çerçeveye dönüştürüldüğünde sabit kalan Maxwell denklemleri altındaki dönüşümü araştırıyordu. FitzGerald–Lorentz kısalma hipotezinini genişlettiler ve zaman koordinatının tıpkı yerel zaman gibi değiştirilmiş olması gerektiğini buldular. Henri Poincaré, yerel zamana, ışık hızının hareketli çerçevelerde sabit olduğu varsayımı altında saat senkronizasyonunun bir sonucu olduğu yorumunu kattı. Larmor'un kritik zaman genişlemesinin, onun denklemlerinin doğal bir özelliği olduğunu anlayan ilk kişi olduğu bilinir.
1905'te ilk olarak, Poincaré dönüşümün bir öbeğin özelliklerine sahip olduğunu fark eden ilk kişiydi ve ona Lorentz'in adını verdi. Aynı yılın sonlarında Albert Einstein, görelilik ilkesi ve ışık hızının sabit olduğu varsayımı altında ve esîr hipotezini terk ederek, Lorentz dönüşümünü genişletti ve şimdiki adıyla özel göreliliği yayımladı.
Standart yapılandırmalı çerçevede Lorentz dönüşümü
Her biri uzay ve zaman aralıkları ölçmek için kendi Kartezyen koordinat sistemini kullanan O ve O'′ gibi iki gözlemci düşünün. O (t,x,y,z) ve O'′ (t'′,x'′ ,y'′,z'′) kullansın. Koordinat sistemlerini 3 boyut odaklı olduğunu varsayalım böylece, x-ekseni ve x'′-ekseni , y-ekseni ve y'′-ekseni paralel ve z-ekseni ve z'′-ekseni paralel olsun. Ortak x ekseni boyunca Iki gözlemci arasındaki göreceli hız olan v; O ölçeği O′ ve O'′ taşıyan hız v ile xx'′ ekseni boyunca üstüstedir; eğer O ölçeği O′ taşıyan hız v ise xx'′ eksen boyunca üst üstedir. Ayrıca koordinat sistemlerinin merkezi aynı, zaman ve pozisyonları üstüsüte, yani aynı olduğunu varsayalım. Bu durum koordinat sistemleri standart yapılandırma içinde olarak ifade edilir.
Bir Lorentz dönüşümünün tersi, koordinatları tam tersi yönde ilişkilendirir; (t'′, x'′, y'′ ,z'′) ölçekli O'′ dan (t, x, y, z) Oya, böylece t, x, y, z, t'′,' 'x'′ ,y'′ ,z'′ ye bağlıdır. Matematiksel model, orijinal dönüşüm ile neredeyse aynıdır. Tek fark tek tip bağıl hız olumsuzlaması olan ( v'′den -v'ye) astarlı ve astarsız miktarda değişim, çünkü O'′ 'v hızda O ya göre hareket eder ve eşdeğer, O hareket -v hızda O' ya göre hareket eder. Her ne kadar daha temelde bu simetri, ters dönüşüm (olan değişme ve olumsuzlama ezberci cebir bir sürü kaydeder yürüten) bulmak için zahmetsiz hale getiriyor; bu tüm fiziksel yasaları bir Lorentz dönüşümü altında değişmeden kalması gerektiğini vurgulamaktadır. { { çapa | destek } } Aşağıda, gösterilen yönlerdeki Lorentz dönüşümleri "gidiş" olarak adlandırılır.
Bunlar en basit bir halleridir. Standard yapılandırımlı çerçeveler için Lorentz dönüşümü şu şekilde gösterilebilir (örnek için bakınız ve):
burada:
- v, x-yönünde hareketli çerçeveler boyunca göreli hız,
- c ışık hızı'dır,
- Lorentz faktörü'dür (yunan alfabesinde gama),
- (yunan alfabesinde beta), yine x-yönünde.
Buradaki β ve γ literatür boyunca standarttır. Bu semboller makalenin geri kalanı için aksi belirtilmediği sürece kullanılacaktır. Lineer denklem sistemleri (daha teknik bir ifade olarak lineer dönüşüm), matrisbiçiminde yazılabilir:
Görelilik ilkesine göre, referansın öncelikli çerçevesi yoktur. Bu nedenle ters dönüşümler çerçeve F 'den F çerçevesine sadece v olumsuzlayarak verilmelidir:
burada γ değeri değişmeden kalır.
y veya z yönünde gidiş
Buraya kadar olan denklemler yalnızca x-yönünde artış içindi. Standart yapılandırma x yerine y veya z yönünde de eşit ölçüde iyi çalışır ve böylece sonuçlari da benzerdir.
y-yönü için:
aşağıdaki şekilde özetlenirse
burada v ve β şimdi y-yönündedir.
z-yönü için:
aşağıdaki şekilde özetlenirse
burada v ve β şimdi z-yönündedir.
Lorentz veya boost(gidiş) matrisi genellikle Λ (yunan alfabesinde büyük lambda) ile ifade edilir. Yukarıda dönüşümler X'a uygulanmıştır,
Yukarıdaki yönlerden birindeki gidiş için Lorentz dönüşümü tek bir matris denklemi olarak yazılabilir:
herhangi bir yönde gidiş
Vektör formu
v hızında keyfi yönde hareket için, O, 'O' nun F' koordinat çerçevesindeki −v yönündeki hareketini gözlemlerken O', 'O yu F koordinat çerçevesi içinde v yönündeki hareketini gözlemler. Uzaysal vektör r'yi, v'ye dik ve paralel bileşenlere ayırmak daha kullanışlı olacaktır:
böylece
burada • nokta çarpım ifadesidir (daha fazla bilgi için 'ye bakınız). v yönünde sadece zaman ve r‖ bileşeni ;
Lorentz faktörü ile "çarpık" şekli:
- .
Paralel ve dik bileşenler r′ yerine koyularak yok edilebilir:
r‖ ve v olduğu için elimizde
- var.
buradan geomtrik ve cebirsel olarak:
- v/v, r‖ ile aynı yönde işaret edilen boyutsuz birim vektördür,
- r‖ = (r • v)/v,v yönünde r'nin ,
r‖ yerine koymak için v faktörü verilir.
Paralel ve dikey bileşenleri ortadan kaldırma yöntemi, paralel-dik şeklinde yazılan herhangi bir Lorentz dönüşümüne uygulanabilir.
Matris formu
Bu denklemler şeklinde ifade edilebilir
burada I 3×3 birim matris'tir. veβ = v/c göreli hız vektörüdür(c birimiyle) – in |kartezyen ve 'dir:
βT = vT/c – bir satır vektör'dür:
veβ,β nın 'dür :
Daha açıkça ifade ile:
Λdönüşümü önceki ile aynı formda yazılabilir,
olan bir yapıya sahiptir:
ve yukarıdan çıkarılabilir bileşenleridir:
burada δijKronecker deltadır.,ve: Latin harfleri için uzaysal bileşen 1, 2, 3, değerlerini alır ve 4-vektör (yunan harfi burada alınan değerler olan 0, 1, 2, 3 uzay ve zaman bileşenleri içindir.).
Dönüşüm yalnızca "hareket," değildir i.e., x, y gibi iki çerçevenin sürekli bir dönüşümü ve z ekseni paralel uzayzaman merkezleri denk olanıdır. En genel ayrıca üç eksende bir dönme içeren uygun Lorentz dönüşümüdür,çünkü iki hareketin(boost) yapısı, saf bir boost değil ama bir rotasyonu bir hareket izler .Bu dönüş(rotasyon), 'ne yol açar. Bu boost(hareket) bir simetrik matris tarafından verilir, ama genel Lorentz dönüşüm matrisinin simetriğe ihtiyacı yoktur.
iki boost'un yapısı
Yapıları iki Lorentz boost B(u) ve B(v)'nin hızları u ve vile verilir:, burada
- B(v) 4 × 4 matristir v bileşeni kullanılır, örneğin v1, v2, v3 matrisler girilebilir veya kesirli bileşen v/c yukardaki gösterim içinde kullanılabilir,
- 'dır,
- Gyr[u,v] (büyük G) bileşimden kaynaklanan dönmedir.Eğer uzay koordinatlarına eklenen rotasyon 3 × 3 matris formu ile verilirse gyr[u,v], sonra 4 × 4 matris dönmesi 4-koordinat eklenerek verilirir::
- gyr (küçük g) jiroskobik Thomas deviniminin soyut 'dır,w terimi eklenen bir hız operatörü olarak tanımlanır:
- bütün w için.
- iki Lorentz dönüşümü L(u, U) ve L(v, V) yapısında U ve V rotasyonları için içerik:
Minkovski Uzayında dönüşümleri görselleştirme
Lorentz dönüşümleri Minkovski 'nda tasvir edilebilir.
Hız
Lorentz dönüşümü bir parametre tanımlanarak başka bir kullanışlı forma dökülebilir ϕ Hız'dır ('nın bir örneği) böylece
ve böylece
Eşdeğerlilik:
Daha sonra standart yapılandırmayla Lorentz dönüşümü:
Hiperbolik bağıntılar
Yukardaki bağıntılardan eφ ve e−φ
ve böylece,
Koordinatlarda hiperbolik rotasyon
Bizim bağıntılar matris formunda yerine konursa:
Böylece, Minkovski uzayı koordinatlarında Lorentz dönüşümünün gösterilebilir. Buradaϕ parametresi rotasyonun hiperbolik açısının gösterimidir, sıklıkla hız kaynaklıdır. Bu dönüşüm bazen yukarıda görüntülendiği gibi bir Minkowski diyagramı ile gösterilebilir.
Uzay-zaman aralığı
Verilen bir koordinat sisteminde xμ, eğer iki (olay)
tarafından A ve B olarak ayrılırsa
ile verilen bu (uzayzaman aralığı) Böylece diğer kullanışlı formu Minkowski metriği yazılabilir. Bu koordinat sistemi içinde,
daha sonra,
yazabiliriz veya, kullanılarak,
Şimdi bir koordinat dönüşümü yaptığımızı varsayalım xμ → x′ μ.Daha sonra, Bu koordinat sistemindeki aralık şöyle verilmektedir
ile verilen bu koordinat sistemi içindeki aralık veya
Bu özel relativite'nin bir sonucudur bu aralık bir .Bu, s2 = s′ 2dir.Bunu tutmak için,şunu gösterebiliriz bu koordinat dönüşümü için (ancak yeterli değildir) gerekli olan form
Burada, Cμ bir sabit vektödür ve Λμν bir sabit matristir, burada bize gerekli olan
Böyle bir dönüşüm Poincaré dönüşümü]] veya homojen olmayan Lorentz dönüşümü olarak adlandırılır. The Ca Bir uzay zaman çevrimini temsil etmektedir.Daha sonra Ca = 0,homojen Lorentz dönüşümü,veya basit bir Lorentz dönüşümü olarak adlandırılır.
determinant'ı alınırsa
bize verir. Bu durum :
- Uygun Lorentz dönüşümlerinde det(Λμν) = +1 var ve altgrup olarak adlandırılır SO(1,3).
- Yanlış Lorentz dönüşümleri det(Λμν) = −1 dır, Herhangi iki yanlış Lorentz dönüşümünün bir ürünü uygun bir Lorentz dönüşümü olacak sekilde bir alt grup oluşturmazlar.
Λ için en yukarıdaki tanıma bakıldığında gösterilebilir ki (Λ00)2 ≥ 1, bu yüzden de Λ00 ≥ 1 veya Λ00 ≤ −1, sırasıyla ve non-ortokronus dur. Uygun Lorentz dönüşümlerinin önemli bir alt grubu Uygun ortokronus Lorentz dönüşümleri dir ve bu boost ve rotasyonlar tamamen oluşur. Herhangi bir Lorentz dönüşümü uygun bir ortokronus olarak yazılabilir, birlikte iki ayrı dönüşümden biri veya her ikisi ile; P ve T , olan sıfırdan farklı unsurlar:
Poincaré dönüşümleri kümesi bir grup özellikleri taşır ve Poincaré grubu olarak adlandırılır. adı altında Lorentz dönüşümlerini birleştiren Poincaré grubu tarafından tanımlanan geometrik gösterimi Minkovski uzayı olarak görülebilir.Benzer bir şekilde,tüm Lorenz dönüşümler grubu,bir grup oluşturur, adı 'dur.
Lorentz dönüşümleri altında değişmez bir büyüklük 'i bir olarak bilinir .
Ayrıca bakınız
Daha fazla bilgi
- Einstein, Albert (1961), Relativity: The Special and the General Theory, New York: Marxists Internet Archive (1995 tarihinde yayınlandı), ISBN , 22 Kasım 2013 tarihinde kaynağından , erişim tarihi: 30 Eylül 2013
- Ernst, A.; Hsu, J.-P. (2001), (PDF), Chinese Journal of Physics, 39 (3), ss. 211-230, Bibcode:2001ChJPh..39..211E, 16 Temmuz 2011 tarihinde kaynağından (PDF) arşivlendi, erişim tarihi: 30 Eylül 2013
- Thornton, Stephen T.; Marion, Jerry B. (2004), Classical dynamics of particles and systems, 5, Belmont, [CA.]: Brooks/Cole, ss. 546-579, ISBN
- (1887), "Über das Doppler'sche princip", Nachrichten von der Königlicher Gesellschaft den Wissenschaft zu Göttingen, 2, ss. 41-51
Dış bağlantılar
- Derivation of the Lorentz transformations 20 Nisan 2013 tarihinde Wayback Machine sitesinde .. This web page contains a more detailed derivation of the Lorentz transformation with special emphasis on group properties.
- . This webpage poses a problem, the solution of which is the Lorentz transformation, which is presented graphically in its next page.
- Relativity 29 Ağustos 2011 tarihinde Wayback Machine sitesinde . – a chapter from an online textbook
- on Project PHYSNET14 Mayıs 2017 tarihinde Wayback Machine sitesinde .
- Warp Special Relativity Simulator 25 Temmuz 2013 tarihinde Wayback Machine sitesinde .. A computer program demonstrating the Lorentz transformations on everyday objects.
- Animation clip 25 Temmuz 2013 tarihinde Wayback Machine sitesinde . visualizing the Lorentz transformation.
- Lorentz Frames Animated 8 Ağustos 2015 tarihinde Wayback Machine sitesinde . from John de Pillis. Online Flash animations of Galilean and Lorentz frames, various paradoxes, EM wave phenomena, etc.
- Vector Lorentz Transformations 22 Aralık 2017 tarihinde Wayback Machine sitesinde . Vector Lorentz Transformations of time, space, velocity and acceleration.
Kaynakça
- ^ O'Connor, John J.; Robertson, Edmund F., , 9 Aralık 2013 tarihinde kaynağından arşivlendi, erişim tarihi: 29 Eylül 2013
- ^ Brown, Harvey R., Michelson, FitzGerald and Lorentz: the Origins of Relativity Revisited
- ^ Rothman, Tony (2006), "Lost in Einstein's Shadow" (PDF), American Scientist, 94 (2), ss. 112f., 12 Şubat 2012 tarihinde kaynağından (PDF), erişim tarihi: 29 Eylül 2013
- ^ Darrigol, Olivier (2005), "The Genesis of the theory of relativity" (PDF), Séminaire Poincaré, 1, ss. 1-22, 8 Kasım 2018 tarihinde kaynağından (PDF), erişim tarihi: 29 Eylül 2013
- ^ Macrossan, Michael N. (1986), , Brit. Journal Philos. Science, 37, ss. 232-34, 29 Ekim 2013 tarihinde kaynağından arşivlendi, erişim tarihi: 29 Eylül 2013
- ^ Poincaré, Henri (1905), "On the Dynamics of the Electron", Comptes rendus hebdomadaires des séances de l'Académie des sciences, 140, ss. 1504-1508
- ^ Einstein, Albert (1905), "Zur Elektrodynamik bewegter Körper" (PDF), Annalen der Physik, 322 (10), ss. 891-921, Bibcode:1905AnP...322..891E, doi:10.1002/andp.19053221004, 24 Eylül 2015 tarihinde kaynağından (PDF), erişim tarihi: 29 Eylül 2013. Ayrıca bakınız: English translation 25 Kasım 2005 tarihinde Wayback Machine sitesinde ..
- ^ Halpern, A. (1988). Fizik 3000 çözüldü Sorunları. Schaum Serisi. Mc Graw Hill. s. 688. ISBN .
- ^ a b University Physics – With Modern Physics (12th Edition), H.D. Young, R.A. Freedman (Original edition), Addison-Wesley (Pearson International), 1st Edition: 1949, 12th Edition: 2008, ISBN (10-) 0-321-50130-6, ISBN (13-) 978-0-321-50130-1
- ^ Dynamics and Relativity, J.R. Forshaw, A.G. Smith, Manchester Physics Series, John Wiley & Sons Ltd,
- ^ http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/hframe.html 27 Eylül 2017 tarihinde Wayback Machine sitesinde .. Hyperphysics, web-based physics matrial hosted by Georgia State University, USA.
- ^ Relativity DeMystified, D. McMahon, Mc Graw Hill (USA), 2006,
- ^ Gravitation, J.A. Wheeler, C. Misner, K.S. Thorne, W.H. Freeman & Co, 1973,
- ^ a b Ungar, A. A. (1989). "The relativistic velocity composition paradox and the Thomas rotation". . 19. ss. 1385-1396. Bibcode:1989FoPh...19.1385U. doi:10.1007/BF00732759.[]
- ^ Ungar, A. A. (2000). "The relativistic composite-velocity reciprocity principle". . 30 (2). Springer. ss. 331-342.
- ^ eq. (55), Thomas rotation and the parameterization of the Lorentz transformation group, AA Ungar – Foundations of Physics Letters, 1988
- ^ Weinberg, Steven (1972), Gravitation and Cosmology, New York, [NY.]: Wiley, ISBN : (Section 2:1)
- ^ Weinberg, Steven (1995), The quantum theory of fields (3 vol.), Cambridge, [England] ; New York, [NY.]: Cambridge University Press, ISBN : volume 1.
wikipedia, wiki, viki, vikipedia, oku, kitap, kütüphane, kütübhane, ara, ara bul, bul, herşey, ne arasanız burada,hikayeler, makale, kitaplar, öğren, wiki, bilgi, tarih, yukle, izle, telefon için, turk, türk, türkçe, turkce, nasıl yapılır, ne demek, nasıl, yapmak, yapılır, indir, ücretsiz, ücretsiz indir, bedava, bedava indir, mp3, video, mp4, 3gp, jpg, jpeg, gif, png, resim, müzik, şarkı, film, film, oyun, oyunlar, mobil, cep telefonu, telefon, android, ios, apple, samsung, iphone, xiomi, xiaomi, redmi, honor, oppo, nokia, sonya, mi, pc, web, computer, bilgisayar
Fizikte Lorentz donusumu veya donusumleri adini Hollandali fizikci Hendrik Lorentz den almistir Lorentz ve digerlerinin referans cercevesinden bagimsiz isik hizinin nasil gozlemlenecegini aciklama ve elektromanyetizma yasalarinin simetrisini anlama girisimlerinin sonucudur Lorentz donusumu ozel gorelilik ile uyum icerisindedir Ancak ozel gorelilikten daha once ortaya atilmistir Donusumler iki gozlemci tarafindan olculen uzay ve zaman olcumlerinin nasil iliskili oldugunu aciklar Farkli hizlarda hareket eden gozlemcilerin farkli gecen zamanlar ve hatta farkli olcebilecegi gercegini yansitir Mutlak uzay ve mutlak zaman varsayiminda bulunan Newton fiziginin bkz Galile Degismezligi yerini alir Galile donusumu sadece isik hizindan cok daha kucuk goreli hizlarda iyi bir yaklasimdir Lorentz donusumu bir lineer donusumdur Bu uzayda bir donme icerebilir donmesiz bir Lorentz donusumu Lorentz artisi olarak adlandirilir Minkovski uzayi nda Lorentz donusumleri herhangi iki olay arasinda uzay araligini korumaktadir Bunun kokeni de sabit kalan uzay zamanda sadece olay donusumlerini tanimlamak boylece olarak kabul edilebilir bir Minkovski uzayi elde edilir ve ayrica bu donusumlerin cevirilerinin daha genel kumesi Poincare grubu olarak da bilinir Tarihi ve Hendrik Lorentz in kendisi dahil bircok fizikci 1887 den beri bu esitlikler ile kastedilen fizik konularini tartisiyordu Oliver Heaviside 1889 un basinda Maxwell denklemlerinden yukun kuresel bir dagilim oldugunu kuresel simetri sinin oldugunu gostermisti bunu cevreleyen elektrik alani nin yukun etere gore hareketinden sonra kuresel simetrisinin kalkacagini soyledi FitzGerald bu Heaviside bozulmasina molekuller arasi guc sonuclarini ekledi Birkac aydan sonra FitzGerald hareketli cismin buzulmesi varsayimini yayinlarak 1887 Michelson ve Morley nin eter ruzgari deneyininin sasirtici sonucunu acikladi 1892 de Lorentz daha sonra olarak adlandirilacak olan ayni fikri bagimsiz olarak ve daha detayli bir sekilde sundu Bu aciklamalar 1905 oncesinde yaygin olarak bilinmekteydi Esir hipotezine inanan Lorentz 1892 1904 ve Larmor 1897 1900 esirden hareketli bir cerceveye donusturuldugunde sabit kalan Maxwell denklemleri altindaki donusumu arastiriyordu FitzGerald Lorentz kisalma hipotezinini genislettiler ve zaman koordinatinin tipki yerel zaman gibi degistirilmis olmasi gerektigini buldular Henri Poincare yerel zamana isik hizinin hareketli cercevelerde sabit oldugu varsayimi altinda saat senkronizasyonunun bir sonucu oldugu yorumunu katti Larmor un kritik zaman genislemesinin onun denklemlerinin dogal bir ozelligi oldugunu anlayan ilk kisi oldugu bilinir 1905 te ilk olarak Poincare donusumun bir obegin ozelliklerine sahip oldugunu fark eden ilk kisiydi ve ona Lorentz in adini verdi Ayni yilin sonlarinda Albert Einstein gorelilik ilkesi ve isik hizinin sabit oldugu varsayimi altinda ve esir hipotezini terk ederek Lorentz donusumunu genisletti ve simdiki adiyla ozel goreliligi yayimladi Standart yapilandirmali cercevede Lorentz donusumuHer biri uzay ve zaman araliklari olcmek icin kendi Kartezyen koordinat sistemini kullanan O ve O gibi iki gozlemci dusunun O t x y z ve O t x y z kullansin Koordinat sistemlerini 3 boyut odakli oldugunu varsayalim boylece x ekseni ve x ekseni y ekseni ve y ekseni paralel ve z ekseni ve z ekseni paralel olsun Ortak x ekseni boyunca Iki gozlemci arasindaki goreceli hiz olan v O olcegiO ve O tasiyan hiz v ile xx ekseni boyunca ustustedir eger O olcegi O tasiyan hiz vise xx eksen boyunca ust ustedir Ayrica koordinat sistemlerinin merkezi ayni zaman ve pozisyonlari ustusute yani ayni oldugunu varsayalim Bu durum koordinat sistemleri standart yapilandirma icinde olarak ifade edilir Bir Lorentz donusumunun tersi koordinatlari tam tersi yonde iliskilendirir t x y z olcekli O dan t x y z Oya boylece t x y z t x y z ye baglidir Matematiksel model orijinal donusum ile neredeyse aynidir Tek fark tek tip bagil hiz olumsuzlamasi olan v den v ye astarli ve astarsiz miktarda degisim cunku O v hizda O ya gore hareket eder ve esdeger Ohareket v hizda O ya gore hareket eder Her ne kadar daha temelde bu simetri ters donusum olan degisme ve olumsuzlama ezberci cebir bir suru kaydeder yuruten bulmak icin zahmetsiz hale getiriyor bu tum fiziksel yasalari bir Lorentz donusumu altinda degismeden kalmasi gerektigini vurgulamaktadir capa destek Asagida gosterilen yonlerdeki Lorentz donusumleri gidis olarak adlandirilir Bir olayin uzay koordinatlari eylemsizlik referans cercevelerinde konusma balonlari olarak gosterilen her gozlemci tarafindan olculen standart yapilanim icinde Ustte F cercevesi x ekseni boyunca v hiziyla F cercevesinden hareket eder Altta F cercevesi x ekseni boyunca v hiziyla F den hareket eder Bunlar en basit bir halleridir Standard yapilandirimli cerceveler icin Lorentz donusumu su sekilde gosterilebilir ornek icin bakiniz ve t g t vxc2 x g x vt y yz z displaystyle begin aligned t amp gamma left t frac vx c 2 right x amp gamma left x vt right y amp y z amp z end aligned burada v x yonunde hareketli cerceveler boyunca goreli hiz c isik hizi dir g 11 b2 displaystyle gamma frac 1 sqrt 1 beta 2 Lorentz faktoru dur yunan alfabesinde gama b vc displaystyle beta frac v c yunan alfabesinde beta yine x yonunde Buradaki b ve g literatur boyunca standarttir Bu semboller makalenin geri kalani icin aksi belirtilmedigi surece kullanilacaktir Lineer denklem sistemleri daha teknik bir ifade olarak lineer donusum matrisbiciminde yazilabilir ct x y z g bg00 bgg0000100001 ctxyz displaystyle begin bmatrix ct x y z end bmatrix begin bmatrix gamma amp beta gamma amp 0 amp 0 beta gamma amp gamma amp 0 amp 0 0 amp 0 amp 1 amp 0 0 amp 0 amp 0 amp 1 end bmatrix begin bmatrix c t x y z end bmatrix Gorelilik ilkesine gore referansin oncelikli cercevesi yoktur Bu nedenle ters donusumler cerceveF den F cercevesine sadece v olumsuzlayarak verilmelidir t g t vx c2 x g x vt y y z z displaystyle begin aligned t amp gamma left t frac vx c 2 right x amp gamma left x vt right y amp y z amp z end aligned burada g degeri degismeden kalir y veya z yonunde gidis Buraya kadar olan denklemler yalnizca x yonunde artis icindi Standart yapilandirma x yerine y veya z yonunde de esit olcude iyi calisir ve boylece sonuclari da benzerdir y yonu icin t g t vy c2 x xy g y vt z z displaystyle begin aligned t amp gamma left t vy c 2 right x amp x y amp gamma left y vt right z amp z end aligned asagidaki sekilde ozetlenirse ct x y z g0 bg00100 bg0g00001 ctxyz displaystyle begin bmatrix ct x y z end bmatrix begin bmatrix gamma amp 0 amp beta gamma amp 0 0 amp 1 amp 0 amp 0 beta gamma amp 0 amp gamma amp 0 0 amp 0 amp 0 amp 1 end bmatrix begin bmatrix c t x y z end bmatrix burada v ve b simdi y yonundedir z yonu icin t g t vz c2 x xy yz g z vt displaystyle begin aligned t amp gamma left t vz c 2 right x amp x y amp y z amp gamma left z vt right end aligned asagidaki sekilde ozetlenirse ct x y z g00 bg01000010 bg00g ctxyz displaystyle begin bmatrix ct x y z end bmatrix begin bmatrix gamma amp 0 amp 0 amp beta gamma 0 amp 1 amp 0 amp 0 0 amp 0 amp 1 amp 0 beta gamma amp 0 amp 0 amp gamma end bmatrix begin bmatrix c t x y z end bmatrix burada v ve b simdi z yonundedir Lorentz veya boost gidis matrisi genellikle L yunan alfabesinde buyuk lambda ile ifade edilir Yukarida donusumler X a uygulanmistir X ctxyz X ct x y z displaystyle mathbf X begin bmatrix c t x y z end bmatrix quad mathbf X begin bmatrix c t x y z end bmatrix Yukaridaki yonlerden birindeki gidis icin Lorentz donusumu tek bir matris denklemi olarak yazilabilir X L v X displaystyle mathbf X boldsymbol Lambda v mathbf X herhangi bir yonde gidis keyfi yonde hareket Vektor formu v hizinda keyfi yonde hareket icin O O nun F koordinat cercevesindeki vyonundeki hareketini gozlemlerken O Oyu F koordinat cercevesi icinde v yonundeki hareketini gozlemler Uzaysal vektor r yi v ye dik ve paralel bilesenlere ayirmak daha kullanisli olacaktir r r r displaystyle mathbf r mathbf r perp mathbf r boylece r v r v r v r v displaystyle mathbf r cdot mathbf v mathbf r bot cdot mathbf v mathbf r parallel cdot mathbf v r parallel v burada nokta carpim ifadesidir daha fazla bilgi icin ye bakiniz v yonunde sadece zaman ve r bileseni t g t r vc2 r r g r vt displaystyle begin aligned t amp gamma left t frac mathbf r cdot mathbf v c 2 right mathbf r amp mathbf r perp gamma mathbf r mathbf v t end aligned Lorentz faktoru ile carpik sekli g v 11 v v c2 displaystyle gamma mathbf v frac 1 sqrt 1 mathbf v cdot mathbf v c 2 Paralel ve dik bilesenler r yerine r r r displaystyle mathbf r bot mathbf r mathbf r parallel koyularak yok edilebilir r r g 1 r gvt displaystyle mathbf r mathbf r left gamma 1 right mathbf r parallel gamma mathbf v t r ve v oldugu icin elimizde r r vv r vv vv displaystyle mathbf r parallel r parallel dfrac mathbf v v left dfrac mathbf r cdot mathbf v v right frac mathbf v v var buradan geomtrik ve cebirsel olarak v v r ile ayni yonde isaret edilen boyutsuz birim vektordur r r v v v yonunde r nin r yerine koymak icin v faktoru verilir r r g 1v2r v gt v displaystyle mathbf r mathbf r left frac gamma 1 v 2 mathbf r cdot mathbf v gamma t right mathbf v Paralel ve dikey bilesenleri ortadan kaldirma yontemi paralel dik seklinde yazilan herhangi bir Lorentz donusumune uygulanabilir Matris formu Bu denklemler seklinde ifade edilebilir ct r g gbT gbI g 1 bbT b2 ctr displaystyle begin bmatrix ct mathbf r end bmatrix begin bmatrix gamma amp gamma boldsymbol beta mathrm T gamma boldsymbol beta amp mathbf I gamma 1 boldsymbol beta boldsymbol beta mathrm T beta 2 end bmatrix begin bmatrix ct mathbf r end bmatrix burada I 3 3 birim matris tir veb v c goreli hiz vektorudur c birimiyle in kartezyen ve dir b vc bxbybz 1c vxvyvz b1b2b3 1c v1v2v3 displaystyle boldsymbol beta frac mathbf v c equiv begin bmatrix beta x beta y beta z end bmatrix frac 1 c begin bmatrix v x v y v z end bmatrix equiv begin bmatrix beta 1 beta 2 beta 3 end bmatrix frac 1 c begin bmatrix v 1 v 2 v 3 end bmatrix bT vT c bir satir vektor dur bT vTc bxbybz 1c vxvyvz b1b2b3 1c v1v2v3 displaystyle boldsymbol beta mathrm T frac mathbf v mathrm T c equiv begin bmatrix beta x amp beta y amp beta z end bmatrix frac 1 c begin bmatrix v x amp v y amp v z end bmatrix equiv begin bmatrix beta 1 amp beta 2 amp beta 3 end bmatrix frac 1 c begin bmatrix v 1 amp v 2 amp v 3 end bmatrix veb b nin dur b b bx2 by2 bz2 displaystyle beta boldsymbol beta sqrt beta x 2 beta y 2 beta z 2 Daha acikca ifade ile ct x y z g gbx gby gbz gbx1 g 1 bx2b2 g 1 bxbyb2 g 1 bxbzb2 gby g 1 bybxb21 g 1 by2b2 g 1 bybzb2 gbz g 1 bzbxb2 g 1 bzbyb21 g 1 bz2b2 ctxyz displaystyle begin bmatrix c t x y z end bmatrix begin bmatrix gamma amp gamma beta x amp gamma beta y amp gamma beta z gamma beta x amp 1 gamma 1 dfrac beta x 2 beta 2 amp gamma 1 dfrac beta x beta y beta 2 amp gamma 1 dfrac beta x beta z beta 2 gamma beta y amp gamma 1 dfrac beta y beta x beta 2 amp 1 gamma 1 dfrac beta y 2 beta 2 amp gamma 1 dfrac beta y beta z beta 2 gamma beta z amp gamma 1 dfrac beta z beta x beta 2 amp gamma 1 dfrac beta z beta y beta 2 amp 1 gamma 1 dfrac beta z 2 beta 2 end bmatrix begin bmatrix c t x y z end bmatrix Ldonusumu onceki ile ayni formda yazilabilir X L v X displaystyle mathbf X boldsymbol Lambda mathbf v mathbf X olan bir yapiya sahiptir ct x y z L00L01L02L03L10L11L12L13L20L21L22L23L30L31L32L33 ctxyz displaystyle begin bmatrix c t x y z end bmatrix begin bmatrix Lambda 00 amp Lambda 01 amp Lambda 02 amp Lambda 03 Lambda 10 amp Lambda 11 amp Lambda 12 amp Lambda 13 Lambda 20 amp Lambda 21 amp Lambda 22 amp Lambda 23 Lambda 30 amp Lambda 31 amp Lambda 32 amp Lambda 33 end bmatrix begin bmatrix c t x y z end bmatrix ve yukaridan cikarilabilir bilesenleridir L00 g L0i Li0 gbi Lij Lji g 1 bibjb2 dij g 1 vivjv2 dij displaystyle begin aligned Lambda 00 amp gamma Lambda 0i amp Lambda i0 gamma beta i Lambda ij amp Lambda ji gamma 1 dfrac beta i beta j beta 2 delta ij gamma 1 dfrac v i v j v 2 delta ij end aligned burada dijKronecker deltadir ve Latin harfleri icin uzaysal bilesen 1 2 3 degerlerini alir ve 4 vektor yunan harfi burada alinan degerler olan 0 1 2 3 uzay ve zaman bilesenleri icindir Donusum yalnizca hareket degildir i e x y gibi iki cercevenin surekli bir donusumu ve z ekseni paralel uzayzaman merkezleri denk olanidir En genel ayrica uc eksende bir donme iceren uygun Lorentz donusumudur cunku iki hareketin boost yapisi saf bir boost degil ama bir rotasyonu bir hareket izler Bu donus rotasyon ne yol acar Bu boost hareket bir simetrik matris tarafindan verilir ama genel Lorentz donusum matrisinin simetrige ihtiyaci yoktur iki boost un yapisi Yapilari iki Lorentz boost B u ve B v nin hizlari u ve vile verilir B u B v B u v Gyr u v Gyr u v B v u displaystyle B mathbf u B mathbf v B left mathbf u oplus mathbf v right mathrm Gyr left mathbf u mathbf v right mathrm Gyr left mathbf u mathbf v right B left mathbf v oplus mathbf u right burada B v 4 4 matristir v bileseni kullanilir ornegin v1 v2 v3 matrisler girilebilir veya kesirli bilesen v c yukardaki gosterim icinde kullanilabilir u v displaystyle mathbf u oplus mathbf v dir Gyr u v buyuk G bilesimden kaynaklanan donmedir Eger uzay koordinatlarina eklenen rotasyon 3 3 matris formu ile verilirse gyr u v sonra 4 4 matris donmesi 4 koordinat eklenerek verilirir Gyr u v 100gyr u v displaystyle mathrm Gyr mathbf u mathbf v begin pmatrix 1 amp 0 0 amp mathrm gyr mathbf u mathbf v end pmatrix gyr kucuk g jiroskobik Thomas deviniminin soyut dir w terimi eklenen bir hiz operatoru olarak tanimlanir gyr u v w u v u v w displaystyle text gyr mathbf u mathbf v mathbf w ominus mathbf u oplus mathbf v oplus mathbf u oplus mathbf v oplus mathbf w dd butun w icin iki Lorentz donusumu L u U ve L v V yapisinda U ve V rotasyonlari icin icerik L u U L v V L u Uv gyr u Uv UV displaystyle L mathbf u U L mathbf v V L mathbf u oplus U mathbf v mathrm gyr mathbf u U mathbf v UV Minkovski Uzayinda donusumleri gorsellestirmeLorentz donusumleri Minkovski nda tasvir edilebilir Hizlandirilan gozlemci ortada boyunca bir an birlikte hareket eden eylemsizlik cerceveleri Dikey yon zamani yatay mesafeyi gosterir ise kesikli cizgiler gozlemcinin uzayzaman yorungesi dir Kucuk noktalar uzay zamani belirli olaylaridir Bu olaylarin bir isigin yanip sonmesi oldugunu hayal edelim Bu resmin alt yarisi orijindeki gozlemcinin gecmis iki capraz cizgi gecmis olaylari gozlemci icin gorunur olaylardir Dunya cizgisinin egimini dikey olarak sapma gozlemcinin nispi hizini verir Gozlemci hizlandirildiginda bir an ortak hareket eden atalet cercevesi nasil degistiklerini unutmayin Particle travelling at constant velocity straight worldline coincident with time t axis particle curved worldline Lorentz transformations on the Minkovski for one space and one time dimension Hiz Lorentz donusumu bir parametre tanimlanarak baska bir kullanisli forma dokulebilir ϕ Hiz dir nin bir ornegi boylece eϕ g 1 b g 1 vc 1 v c1 v c displaystyle e phi gamma 1 beta gamma left 1 frac v c right sqrt frac 1 v c 1 v c ve boylece e ϕ g 1 b g 1 vc 1 v c1 v c displaystyle e phi gamma 1 beta gamma left 1 frac v c right sqrt frac 1 v c 1 v c Esdegerlilik ϕ ln g 1 b ln g 1 b displaystyle phi ln left gamma 1 beta right ln left gamma 1 beta right Daha sonra standart yapilandirmayla Lorentz donusumu ct x e ϕ ct x ct x eϕ ct x y y z z displaystyle begin aligned amp ct x e phi ct x amp ct x e phi ct x amp y y amp z z end aligned Hiperbolik bagintilar Yukardaki bagintilardan ef ve e f g cosh ϕ eϕ e ϕ2 displaystyle gamma cosh phi e phi e phi over 2 bg sinh ϕ eϕ e ϕ2 displaystyle beta gamma sinh phi e phi e phi over 2 ve boylece b tanh ϕ eϕ e ϕeϕ e ϕ displaystyle beta tanh phi e phi e phi over e phi e phi Koordinatlarda hiperbolik rotasyon Bizim bagintilar matris formunda yerine konursa ct x y z cosh ϕ sinh ϕ00 sinh ϕcosh ϕ0000100001 ctxyz displaystyle begin bmatrix ct x y z end bmatrix begin bmatrix cosh phi amp sinh phi amp 0 amp 0 sinh phi amp cosh phi amp 0 amp 0 0 amp 0 amp 1 amp 0 0 amp 0 amp 0 amp 1 end bmatrix begin bmatrix ct x y z end bmatrix Boylece Minkovski uzayi koordinatlarinda Lorentz donusumunun gosterilebilir Buradaϕ parametresi rotasyonun hiperbolik acisinin gosterimidir siklikla hiz kaynaklidir Bu donusum bazen yukarida goruntulendigi gibi bir Minkowski diyagrami ile gosterilebilir Uzay zaman araligiVerilen bir koordinat sisteminde xm eger iki olay Dt Dx Dy Dz tB tA xB xA yB yA zB zA displaystyle Delta t Delta x Delta y Delta z t B t A x B x A y B y A z B z A tarafindan A ve B olarak ayrilirsa s2 c2 Dt 2 Dx 2 Dy 2 Dz 2 displaystyle s 2 c 2 Delta t 2 Delta x 2 Delta y 2 Delta z 2 ile verilen bu uzayzaman araligi Boylece diger kullanisli formu Minkowski metrigi yazilabilir Bu koordinat sistemi icinde hmn 1000010000100001 displaystyle eta mu nu begin bmatrix 1 amp 0 amp 0 amp 0 0 amp 1 amp 0 amp 0 0 amp 0 amp 1 amp 0 0 amp 0 amp 0 amp 1 end bmatrix daha sonra s2 cDtDxDyDz 1000010000100001 cDtDxDyDz displaystyle s 2 begin bmatrix c Delta t amp Delta x amp Delta y amp Delta z end bmatrix begin bmatrix 1 amp 0 amp 0 amp 0 0 amp 1 amp 0 amp 0 0 amp 0 amp 1 amp 0 0 amp 0 amp 0 amp 1 end bmatrix begin bmatrix c Delta t Delta x Delta y Delta z end bmatrix yazabiliriz veya kullanilarak s2 hmnxmxn displaystyle s 2 eta mu nu x mu x nu Simdi bir koordinat donusumu yaptigimizi varsayalim xm x m Daha sonra Bu koordinat sistemindeki aralik soyle verilmektedir s 2 cDt Dx Dy Dz 1000010000100001 cDt Dx Dy Dz displaystyle s 2 begin bmatrix c Delta t amp Delta x amp Delta y amp Delta z end bmatrix begin bmatrix 1 amp 0 amp 0 amp 0 0 amp 1 amp 0 amp 0 0 amp 0 amp 1 amp 0 0 amp 0 amp 0 amp 1 end bmatrix begin bmatrix c Delta t Delta x Delta y Delta z end bmatrix ile verilen bu koordinat sistemi icindeki aralik veya s 2 hmnx mx n displaystyle s 2 eta mu nu x mu x nu Bu ozel relativite nin bir sonucudur bu aralik bir Bu s2 s 2dir Bunu tutmak icin sunu gosterebiliriz bu koordinat donusumu icin ancak yeterli degildir gerekli olan form x m xnLnm Cm displaystyle x mu x nu Lambda nu mu C mu Burada Cm bir sabit vektodur ve Lmn bir sabit matristir burada bize gerekli olan hmnLamLbn hab displaystyle eta mu nu Lambda alpha mu Lambda beta nu eta alpha beta Boyle bir donusum Poincare donusumu veya homojen olmayan Lorentz donusumu olarak adlandirilir The Ca Bir uzay zaman cevrimini temsil etmektedir Daha sonra Ca 0 homojen Lorentz donusumu veya basit bir Lorentz donusumu olarak adlandirilir determinant i alinirsa hmnLmaLnb hab displaystyle eta mu nu Lambda mu alpha Lambda nu beta eta alpha beta det Lba 1 displaystyle det Lambda b a pm 1 bize verir Bu durum Uygun Lorentz donusumlerinde det Lmn 1 var ve altgrup olarak adlandirilir SO 1 3 Yanlis Lorentz donusumleri det Lmn 1 dir Herhangi iki yanlis Lorentz donusumunun bir urunu uygun bir Lorentz donusumu olacak sekilde bir alt grup olusturmazlar L icin en yukaridaki tanima bakildiginda gosterilebilir ki L00 2 1 bu yuzden de L00 1 veya L00 1 sirasiyla ve non ortokronus dur Uygun Lorentz donusumlerinin onemli bir alt grubu Uygun ortokronus Lorentz donusumleri dir ve bu boost ve rotasyonlar tamamen olusur Herhangi bir Lorentz donusumu uygun bir ortokronus olarak yazilabilir birlikte iki ayri donusumden biri veya her ikisi ile P ve T olan sifirdan farkli unsurlar P00 1 P11 P22 P33 1 displaystyle P 0 0 1 P 1 1 P 2 2 P 3 3 1 T00 1 T11 T22 T33 1 displaystyle T 0 0 1 T 1 1 T 2 2 T 3 3 1 Poincare donusumleri kumesi bir grup ozellikleri tasir ve Poincare grubu olarak adlandirilir adi altinda Lorentz donusumlerini birlestiren Poincare grubu tarafindan tanimlanan geometrik gosterimi Minkovski uzayi olarak gorulebilir Benzer bir sekilde tum Lorenz donusumler grubu bir grup olusturur adi dur Lorentz donusumleri altinda degismez bir buyukluk i bir olarak bilinir Ayrica bakinizElektromanyetik alanDaha fazla bilgiEinstein Albert 1961 Relativity The Special and the General Theory New York Marxists Internet Archive 1995 tarihinde yayinlandi ISBN 0 517 88441 0 22 Kasim 2013 tarihinde kaynagindan erisim tarihi 30 Eylul 2013 Ernst A Hsu J P 2001 PDF Chinese Journal of Physics 39 3 ss 211 230 Bibcode 2001ChJPh 39 211E 16 Temmuz 2011 tarihinde kaynagindan PDF arsivlendi erisim tarihi 30 Eylul 2013 Thornton Stephen T Marion Jerry B 2004 Classical dynamics of particles and systems 5 Belmont CA Brooks Cole ss 546 579 ISBN 0 534 40896 6 1887 Uber das Doppler sche princip Nachrichten von der Koniglicher Gesellschaft den Wissenschaft zu Gottingen 2 ss 41 51 Dis baglantilarDerivation of the Lorentz transformations 20 Nisan 2013 tarihinde Wayback Machine sitesinde This web page contains a more detailed derivation of the Lorentz transformation with special emphasis on group properties This webpage poses a problem the solution of which is the Lorentz transformation which is presented graphically in its next page Relativity 29 Agustos 2011 tarihinde Wayback Machine sitesinde a chapter from an online textbook on Project PHYSNET14 Mayis 2017 tarihinde Wayback Machine sitesinde Warp Special Relativity Simulator 25 Temmuz 2013 tarihinde Wayback Machine sitesinde A computer program demonstrating the Lorentz transformations on everyday objects Animation clip 25 Temmuz 2013 tarihinde Wayback Machine sitesinde visualizing the Lorentz transformation Lorentz Frames Animated 8 Agustos 2015 tarihinde Wayback Machine sitesinde from John de Pillis Online Flash animations of Galilean and Lorentz frames various paradoxes EM wave phenomena etc Vector Lorentz Transformations 22 Aralik 2017 tarihinde Wayback Machine sitesinde Vector Lorentz Transformations of time space velocity and acceleration Kaynakca O Connor John J Robertson Edmund F 9 Aralik 2013 tarihinde kaynagindan arsivlendi erisim tarihi 29 Eylul 2013 Brown Harvey R Michelson FitzGerald and Lorentz the Origins of Relativity Revisited Rothman Tony 2006 Lost in Einstein s Shadow PDF American Scientist 94 2 ss 112f 12 Subat 2012 tarihinde kaynagindan PDF erisim tarihi 29 Eylul 2013 Darrigol Olivier 2005 The Genesis of the theory of relativity PDF Seminaire Poincare 1 ss 1 22 8 Kasim 2018 tarihinde kaynagindan PDF erisim tarihi 29 Eylul 2013 Macrossan Michael N 1986 Brit Journal Philos Science 37 ss 232 34 29 Ekim 2013 tarihinde kaynagindan arsivlendi erisim tarihi 29 Eylul 2013 Poincare Henri 1905 On the Dynamics of the Electron Comptes rendus hebdomadaires des seances de l Academie des sciences 140 ss 1504 1508 Einstein Albert 1905 Zur Elektrodynamik bewegter Korper PDF Annalen der Physik 322 10 ss 891 921 Bibcode 1905AnP 322 891E doi 10 1002 andp 19053221004 24 Eylul 2015 tarihinde kaynagindan PDF erisim tarihi 29 Eylul 2013 Ayrica bakiniz English translation 25 Kasim 2005 tarihinde Wayback Machine sitesinde Halpern A 1988 Fizik 3000 cozuldu Sorunlari Schaum Serisi Mc Graw Hill s 688 ISBN 978 0 07 025734 4 a b University Physics With Modern Physics 12th Edition H D Young R A Freedman Original edition Addison Wesley Pearson International 1st Edition 1949 12th Edition 2008 ISBN 10 0 321 50130 6 ISBN 13 978 0 321 50130 1 Dynamics and Relativity J R Forshaw A G Smith Manchester Physics Series John Wiley amp Sons Ltd ISBN 978 0 470 01460 8 http hyperphysics phy astr gsu edu hbase hframe html 27 Eylul 2017 tarihinde Wayback Machine sitesinde Hyperphysics web based physics matrial hosted by Georgia State University USA Relativity DeMystified D McMahon Mc Graw Hill USA 2006 ISBN 0 07 145545 0 Gravitation J A Wheeler C Misner K S Thorne W H Freeman amp Co 1973 ISBN 0 7167 0344 0 a b Ungar A A 1989 The relativistic velocity composition paradox and the Thomas rotation 19 ss 1385 1396 Bibcode 1989FoPh 19 1385U doi 10 1007 BF00732759 olu kirik baglanti Ungar A A 2000 The relativistic composite velocity reciprocity principle 30 2 Springer ss 331 342 eq 55 Thomas rotation and the parameterization of the Lorentz transformation group AA Ungar Foundations of Physics Letters 1988 Weinberg Steven 1972 Gravitation and Cosmology New York NY Wiley ISBN 0 471 92567 5 Section 2 1 Weinberg Steven 1995 The quantum theory of fields 3 vol Cambridge England New York NY Cambridge University Press ISBN 0 521 55001 7 volume 1